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quantità costante. Qqesta quantità varia col volume scelto e non dipende 

 che da esso. — Dunque il luogo dei punti di sparizione è configurativo degli 

 stati nei quali cessa la indipendenza della pressione dalle masse chiuse in 

 dato volume ; appunto perchè il corpo si comporta come gas riscaldato a volume 

 costante come lo dimostra il divergere delle curve per ogni quantità del corpo 

 dopo la sparizione. Non potrebbe dirsi che (come nei miscugli gassosi), alla 

 tensione massima si sovrappone la pressione del liquido in dissoluzione col 

 vapore, come è concepita da M. Orme Masson? (Archives des Se. Phys. et 

 Nat. luglio 1892, p. 21). Allora la sparizione si definirebbe: punto di dis- 

 soluzione, che comprende come caso particolare il punto critico; come l'equi- 

 librio di due dissoluzioni ha per caso particolare quello del liquido e del 

 vapore distinti. 



u Comunque si concepisca questo fenomeno, per ciò che s'è dimostrato, 

 si possono ora coordinare i fenomeni descritti, e cercare la loro relazione col 

 punto critico. 



u Si definisce lo stato critico quello in cui tre valori particolari P, T, v, 

 della pressione temperatura e volume del corpo soddisfano alle tre equazioni: 



Graficamente è un punto d'una isoterma f(p, v)~0, a tangente parallela 



all'asse della v essendo -^ = 0, ed è singolare d'inflessione, essendo ^ — °- 



È il punto C (fig. b) di ordinata P = CC\ o di ascissa v — OC. 



« Ora essendo lo stato generale d'un corpo rappresentato con una fun- 

 zione cp (p, v,t) = 0 della quale due sono variabili indipendenti ; è chiaro 

 che sostituendo un valore v diverso da v, quelle tre equelazioni segnano 

 tutt' altro stato; col valore T non coinciderebbe P e viceversa. — Importa 

 conoscere le mutazioni d'un corpo riscaldato in un volume poco minore 



v EN SM 



del critico. Sia v y = OA' < OC'. Se il rapporto dei volumi ^ = ^ • g^r, 



cade nei limiti noti; col riscaldamento avverrà in A la sparizione del me- 

 nisco, in B si avrà pressione uguale alla critica, in D la temperatura critica, 

 nell'intervallo AD densità uguale alla critica; sopra D il corpo è gassoso 

 perchè è sopra la temperatura critica; sotto di A parte liquido, parte vapore 

 saturo. Nell'intervallo AD non è nè puro gas, nè puro vapore essendo ces- 

 sata in A la proprietà caratteristica, nè puro liquido; sarà miscuglio o dis- 

 soluzione dei due stati la cui regione è limitata in ACD, se v x == OA' è il 

 volume minimo in cui può aversi sparizione. 



« Ora cresca il volume v x finché sia v x = v, il segmento AD dimi- 

 nuirà, e al limite i tre punti A, B, D coincidono in C ; cioè : la sparizione 

 del menisco, il livello, la temperatura e pressione critica avvengono contem- 

 poraneamente nello stato del corpo configurato in C quando si opera a 

 Rendiconti. 1893, Vol. II, 1° Sem. 4 



