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riore di tempesatura rende negativi i due termini del rapporto (1) ; ciò indica 

 l'impossibilità dei due stati, giacché l'ipotesi di Jamin d'uno stato liquido 

 di densità minore di quella del suo vapore non ha prove. Eesta quindi il 

 solo stato gassoso, sicché: la temperatura massima di sparizione definisce 

 la temperatura critica, e lo stato corrispondente è il critico — Ciò diviene 

 evidente variando la massa M d'una quantità piccola e. 



« Per M-£, il numeratore della (1) va a zero a temperatura infe- 

 riore alla critica, mentre il denominatore resta positivo e reale; perchè 

 le densità variano come nel caso antecedente. Ora dal numeratore: 



]£. £ d'y — o, si ha : d' = Significa che in quel punto la massa M-s 



occupa v allo stato di vapore saturo di densità minore della critica. 



« Per M -f- £ , il denominatore va a zero a temperatura inferiore alla 



critica; infatti s'annulla per d = (4) maggiore della densità critica. 



11 numeratore tende al valore limite reale e positivo e, che raggiunge quando 



v M-4-f — d'v 



è: d r = D (3). Il rapporto (1) diverrà quindi: y == ^ , cioè 



prende un valore massimo, che corrisponde ad un equilibrio dinamico tra 

 l'aumento di v per dilatazione, e la diminuzione per pressione e per evapo- 

 razione. A questo punto cessa la coesistenza distinta dei due stati, perchè il 

 denominatore diviene negativo per un aumento di temperatura. — Se v = v 

 sarà: v' = 0 che è il caso del liquido che dilatando riempie lo spazio v. — 

 Se y<v quella cessazione non può rispondere che al fatto fisico della spa- 

 rizione del menisco, che dà luogo ad uno stato né affatto liquido, nè affatto 

 vapore. — Inoltre cessa pure l'indipendenza delle due densità dalla massa 



totale , non potendo aversi : d < ; altrimenti non sussisterebbe : 



dv-\-d'v'=M.-\-e, Si può conchiudere che la sparizione del menisco avviene al 

 punto critico se v è il volume critico della massa inchiusa; avviene a tempera- 

 tura più bassa, se v è minore del critico e maggiore del volume che avrebbe 



la massa totale allo stato liquido alla temperatura in cui e: d==— — - . 



« Queste deduzioni teoriche concordano colle esperienze descritte : quelle 

 di Cailletet e Collardeau, e d'Amagat e le mie dicono che alla sparizione 

 le due densità differiscono poco in ogni caso; e che accostandosi la tempe- 

 ratura di sparizione alla critica, esse tendono ad uguagliarsi con grande rapi- 

 dità. Dunque se esiste uno stato in cui sia: d = d', è appunto quello di 

 sparizione a temperatura massima, poiché al disopra non possono coesistere 

 i due stati. Amagat, Joung, Battelli ecc. stanno per l'esistenza; Jamin, 

 Cailletet, Collardeau, Pellat ecc. non la ammettono, riconoscendo però la ten- 

 denza a quello stato. 



