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laminati ecc., e in tal caso in generale un valore medio è molto attendibile 

 e specialmente la determinazione del peso specifico della sostanza fusa. Così 

 è chiaro che tra una sostanza amorfa e là medesima allo stato cristallino, 

 cioè quando è perfettamente definita, il peso specifico della seconda ha mag- 

 gior grado di esattezza. I dati della tavola del Mendeleeff rispondono bene 

 a queste condizioni, ed è infatti adottando le densità de' corpi allo stato cri- 

 stallino che si trovano meglio osservate le regolarità. Così per es., per l'Ar- 

 senico e per l'Antimonio, se invece di prendere in esame, come si è fatto, il 

 peso specifico de' metalli allo stato cristallino (P. sp. dell'Arsenico crist. = 5,72; 

 P. sp. dell'Antimonio crist. = 6,7) si fosse scelto quello de' metalli allo stato 

 amorfo (P. sp. dell'Arsenico amorfo = 4,71 ; dell'Antimonio amorfo = 5,65- 

 5,90), avremmo riscontrato maggiori scarti alla regolarità stabilita. In quanto 

 alla temperatura, se si tratta di sostanze solide, essa non induce in generale 

 tali differenze da disturbare l'andamento su riferito, tanto più che le deter- 

 minazioni riportate sono state per lo più eseguite entro limiti di tempera- 

 tura vicini. 



« b) Le difficoltà parrebbero maggiori quando lo stesso elemento può 

 presentarsi sotto forma di due o più corpi diversi o per semplice polimorfia 

 o differenti anche chimicamente (allatropia). 



« Nel 1° caso le differenze non sono in generale così forti da perturbare 

 la legge (per es. Solfo rombico = p. sp. 2,05 ; Solfo monoclino = p. sp. 1,98); 

 nel 2° caso le differenze possono essere anche rilevanti. Per es.: 



Peso specifico del Diamante == 3,5 

 » » della Grafite = 2,25 



« Ma qui non si può più parlare solamente di un differente stato fisico; 

 si tratta di sostanze chimicamente diverse, ed è chiaro come basti che il peso 

 specifico di un solo di questi corpi semplici corrisponda alla legge. 



« Ora si può esprimere in un modo molto semplice quanto si è innanzi 

 rilevato, cioè: 



« I rapporti tra i pesi specifici de' corpi semplici simmetrici ne' grandi 

 periodi procedono con un andamento proporzionale (inversamente nella prima 

 parte del periodo, e direttamente nella seconda) a quello con cui procedono i 

 rapporti tra gli equivalenti nelle forme limiti degli elementi corrispondenti. 



« Ne' due sistemi : 



1° grande periodo. 



Equivalenti : 



= 78 - 40 - 29,3 - 24 - 20,4 - 17,3 - 15,7 — 126 - 65 - 46,6 - 36 - 30 - 26,33 - 22,85 (A) 

 Pesi specifici : 



= 0,87 - 1,6 - (2,5) - (5,1) - 5,5 - 6,5 - 7,5 - 8,8 - 7,1 - 5,96 - 5,47 - 5,7 - 4,8 - 3,1 (B) 



