« Ma per le (4) 



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(11) 



—u ,iji,ti)—u (#! , y x , f 0 ) — — tu) 



= » , y.i , /i) — y (cr, , 2/! , 4) — (ti — U) 



in cui l' indice 0 attribuito a ^ > ^ denota che i valori di queste quan- 

 ti? ut 



tità vanno presi nel punto 3C ìr y Xì i Q , 



« Otterremo quindi finalmente le formale 



u yi, li)^ u (^i , yi , t 0 ) -f- ^— ^ M ?7 ) cos »o*— b 2 #o cos a? - 



cos w 0 f [_\^ A 



-^ar 0 cos^l + ^P^ + ^l 

 v {xy, y x , ty) = y (# a , y , t 0 ) + ~~ *° |~ cos # 0 cos n 0 y ~h 



COS Wo' ( \ tlt /o 



+ a 2 ro 0 cos %o <r + ;r~ — ~ — ± — 2 



essendo £ a , J2 ? , date dalle (a) (b). 



« Queste formule esprimono i valori u e v nel vertice dei due coni, 

 mediante i valori di u, v e delle loro derivate lungo le superfìcie a a , o- b . 



7. Le formule a cui siamo giunti costituiscono la naturale estensione 

 di quelle che abbiamo date nei §§ 2, 3, 4 della Nota già citata Sulle onde 

 cilindriche nei messi isotropi. I due coni A e B funzionano nel presente 

 caso come il cono C considerato nella precedente comunicazione, e possono 

 denominarsi i coni caratteristici del sistema di equazioni differenziali simul- 

 tanee (1), (2). Nei §§ 8, 9 della detta Nota ho esaminato il caso in cui la 

 superficie lungo la quale sono dati i valori della funzione incognita e delle 

 sue derivate è esterna al cono C. Analogamente nel caso attuale il proce- 

 dimento usato può applicarsi allorché le superficie lungo le quali sono dati 

 i valori delle funzioni incognite e delle loro derivate limitano delle regioni 

 adiacenti al vertice esterne ai due coni A e B, anziché delle regioni interne 

 come abbiamo considerato nella presente Nota. Ciò formerà il soggetto di 

 una prossima comunicazione nella quale darò ancora delle formule analoghe 

 alle (11), nelle quali in luogo delle rotazioni degli elementi e delle dilata- 

 zioni, compariranno le componenti delle tensioni » . 



