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sonatore. Però per l'esperienza attuale la detta apertura è rettangolare, alta 

 17 c. e larga 7 c. Un prisma di paraffina con angolo rifrangente di 30°, 

 applicato contro l'apertura, della quale ha circa la stessa altezza, devia il fascio 

 trasmesso, tanto che per raccoglierlo sul risonatore bisogna spostare alquanto 

 quest'ultimo verso la base del prisma. Dietro misure approssimate degli angoli, 

 la paraffina avrebbe 1,6 per indice di rifrazione. 



« Con un prisma di paraffina la cui sezione è un triangolo rettangolo, 

 posto verticalmente contro l'apertura del diaframma, e con una delle faccie 

 dell'angolo retto (che sono di 12 c. per 18 c.) normale al fascio emesso 

 dall'oscillatore, si ottiene nel modo più evidente l'effetto della riflessione 

 totale che avviene sulla faccia ipotenusa del prisma, dirigendo a questo scopo 

 l'asse del risonatore verso la seconda faccia dell'angolo diedro retto. Se mentre 

 nel risonatore si guarda la scintilla eccitata dalle radiazioni riflesse, si ac- 

 costa alla faccia ipotenusa del prisma la faccia ipotenusa di un altro prisma 

 di paraffina eguale al primo, la scintilla scema d'intensità non appena la 

 distanza fra le due faccie accostate è di 18 a 20 mm. cioè circa eguale a 

 X 



- . Più diminuisce quella distanza e più la scintilla diminuisce di splen- 

 dore, tanto da sparire affatto prima che i due prismi giungano in contatto 

 e formino un parallelepipedo. Perchè dunque cessi la riflessione totale 

 non è necessaria la continuità ottica fra i prismi; ma l'effetto comincia 

 a prodursi dal momento in cui lo stato d'aria interposto è grosso meno di 

 un quarto d'onda. Ciò prova che ai fenomeni di riflessione e di rifrazione 

 nella superfìcie di separazione fra due sostanze diverse prende parte uno spes- 

 sore di esse che è per lo meno di un quarto d'onda, ed è nota una simile 

 supposizione fatta da Presnel ( J ). 



« Se il risonatore si lascia nella direzione delle vibrazioni incidenti, nel 

 momento in cui si colloca il primo prisma, sparisce la scintilla (specialmente 

 se il prisma è alquanto più largo dell'apertura del diaframma). Mettendo in 

 posto il secondo prisma e avvicinandolo al primo, ricompaiono le scintille 



X 



non appena le due faccie ipotenuse distano meno di -. 



« Con un risonatore senza specchio, ed una lente cilindrica piano-con- 

 vessa di paraffina posta contro l'apertura del diaframma, si riconosce perfet- 

 tamente la convergenza del fascio rifratto. Benché avessi cercato di costruire 

 la lente ben aplanetica, dando alla faccia convessa la forma iperbolica, con 

 eccentricità eguale all'indice di rifrazione trovato prima, il risultato fu meno 

 soddisfacente che nel caso delle altre esperienze. Notai infatti le stesse par- 

 ticolarità ed irregolarità già osservate da Lodge e Howard ( 2 ) nella analoga 

 esperienza fatta in grande scala. 



(!) Billet, Optique physique, v. I, p. 120. 

 (2) Phil. Mag. 1889, pag. 48. 



