— 516 — 



che nei mezzi coibenti si destano oscillazioni di periodo eguale a quello delle 

 vibrazioni emesse dall'oscillatore e con differenza di fase di mezz' onda, e che 

 l'intensità di tali oscillazioni è maggiore nel vetro e nello solfo che nell'aria, 

 ed in questa maggiore ancora che nella paraffina o nell'ebanite. Ma, in causa 



X ... 



del ritardo di - di queste oscillazioni su quelle incidenti, ciò equivale evi- 



Li 



dentemente all'ammettere una semplice diminuzione d'ampiezza delle oscil- 

 lazioni, ossia un assorbimento, diverso nei vari coibenti adoperati, e per 

 esempio maggiore nel vetro che nell'aria. Siccome poi in virtù del principio 

 d'Huyghens l'effetto sul risonatore risulta dal comporre insieme le onde ema- 

 nate dai vari punti dell'onda AB, così i fenomeni constatati altro non sa- 

 rebbero che fenomeni di diffrazione, nei quali il vetro rispetto all'aria o l'aria 

 rispetto alla paraffina, producono una azione dello stesso genere di quella 

 di un metallo. Il fenomeno ottico corrispondente consisterebbe nella diffra- 

 zione con diaframmi non opachi, ma solo di trasparenza diversa da quella 

 dell'aria. 



u Nello stesso modo che un grande diaframma metallico posto in AB 

 spegne affatto le oscillazioni in R , così una grande lastra di vetro ivi posta 

 deve indebolirle, mostrando così una specie di assorbimento delle radiazioni. 

 Una lastra di paraffina dovrebbe produrre invece un aumento di effetto, giacché 

 sostituisce uno strato d'aria che rispetto ad essa si comporta come il vetro 

 rispetto all'aria. 



« Senza entrare in considerazioni teoriche riguardanti questo assorbi- 

 mento, in relazione alle costanti elettriche delle diverse sostanze, passo alle 

 ultime esperienze che devo ancora descrivere, le quali confermano in parte 

 le previsioni. 



7. Trasmissione delle radiazioni elettriche attraverso vari corpi. 



a Anche per queste esperienze ho impiegato le ondulazioni aventi 7,5 c. 

 di lunghezza d'onda. Fra l'oscillatore ed il risonatore, entrambi miniti di 

 riflettore parabolico, e lontani fra loro meno d'un metro, è posto un dia- 

 framma metallico verticale munito d'un' apertura centrale di forma qualunque, 

 e di dimensioni appropriate a quelle dei corpi da studiare. 



« Comincio col far girare il risonatore (che è bene sia nuovo per ogni 

 coppia di misura) insieme al suo riflettore (vedi fig. 3) intorno all'asse oriz- 

 zontale, finché la scintilla, che intanto si osserva coli' oculare, sta per spe- 

 gnersi, e leggo la rotazione a così compiuta. Poi metto contro l'apertura del 

 diaframma la lastra da studiare e ripeto l'operazione, cioè misuro l'angolo § 

 del quale deve girarsi il risonatore perchè la scintilla stia ancora per spegnersi, 

 cos $ 



È chiaro che sarà il rapporto fra le ampiezze delle oscillazioni che nei 



cos a 



due casi arrivano al risonatore. 



