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in cui per semplicità si è posto 



(II) 



U — — - cos nt — b 2 & cos nx — a 2 vs cos ny 



V = — cos nt — b 2 3 cos ny + a 2 vs cos nx. 



~òt y 



« Le osservazioni che abbiamo fatto nella Nota precedente dimostrano 

 che la parte dell' integrale che comparisce nel secondo membro la quale è 

 estesa al cono E è nulla; e facendo diminuire l'angolo q finché si riduca 

 tg g = a, avremo che al limite sparirà nel primo membro la parte dell' in- 

 tegrale pure estesa al cono K. Osserviamo poi che sul cilindro c si ha 

 cos nt = 0, cos nx = cos oj, cos ny = sen <«, de — edeo dt, per conseguenza 

 allorché tg q — a , la equazione (3) diventerà 



[ 



fr 2 — a 2 {t x — t) 2 , TT „ , 



1 2 | U sen a — V cos co \ — 



— — a \ Viti — t) cos nt sen co — r cos ny~\ : 



r^r 2 — a\t x — tf ( L -I 



— ( ti — t) cos nt cos co — r cos nx~^ v j ~j d<s 



— - — | TJ sen co — V cos co | 



]/r 2 — a % {t l — ty 



(u sen a — v cos do 



— a 2 \ db) \ \l \ 2 — a 2 (h — t) 2 wdt + 



2tt /"">ti+- 



-f- a 2 I dco I *-= (u sen w — v cos co) dt. 



ll !l 1/s 2 — a 2 (h— ty } 



« Quindi facendo tendere s verso zero, l'ultimo membro va a zero. 

 « Si può dunque concludere : 



«Essendo s a una superficie che limita una porzione di 



