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« Indichiamo con h la capacità termica del vapore saturo, espressa in 

 unità di calore, e con Sì il suo volume ; avremo ovviamente : 



du (t , Sì) 



lh=t 



dt 



e quindi : 

 d'onde segue 



Ih 



— t ( 1,11 _i_ JìlL d JÌ \ 



\ ~òt ' ~ÙV dt ) v= a ' 



/i = r + i|| Blog(fl _ o)+ ^L|. (VH, 



« Della capacità termica di un vapore saturo si conosce un'altra espres- 

 sione, ottenuta da Clausius applicando al processo di vaporizzazione i prin- 

 cipi della termodinamica e che noi dedurremo facilmente coll'uso delle nostre 

 formule generali. 



« Nel periodo di vaporizzazione del liquido assumiamo come variabili 

 indipendenti la temperatura assoluta t ed il rapporto fra il peso del vapor 

 saturo e il peso totale della sostanza, rapporto che dinoteremo con x . 



« Si ha allora : 



p — TT(t) , V—(l X) 0) (t) -h xSì (t) , 



dove con n (t) indichiamo la tensione massima del vapore alla tempera- 

 tura t ; e con Sì(t) e co (t) indichiamo rispettivamente il volume della 

 sostanza convertita tutta in vapor saturo alla temperatura t e il suo volume 

 allo stato liquido sotto la pressione n (t) e alla temperatura i . 



u Per determinare H abbiamo al solito l'equazione alle derivate par- 

 ziali (III), che qui diviene 



j|L = ^ . _ w ) , 



e dalla quale si ha immediatamente : 



H = tt.(.Q — w)x-^W(t), 



dove *P(t) indica una funzione a determinarsi. 



« La formula (IV) per l'entropia vJ dà facilmente : 



r 5T! r/,N drr s. dio 



Ma per x = 1 , essendo la sostanza allo stato di vapor saturo, u' deve coin- 

 cidere con u , quando vi faccia v — Sì , e però dev'essere : 



^\t) + ^{O-co)-n^^l 7 ^t^\0g{Sì-a) + ^^j^ Y , 

 e sommando membro a membro questa equazione e la precedente si ha subito : 

 u '= (^ — 1)-^(.Q — o;) -f-Iy log t-h Rlog (Si — «) + ^ +/. 



