— 124 — 

 « Secondo Regnault si ha poi : 



C = 0,52901 + 0,00059174 (t — 273) . 



dt 



« L'equazione (Vili') moltiplicata per — ed integrata tra 273 e l dà : 



, , C Gdt ì , 

 ylog2 = — - — < E log (co — a) 



dove r indica una costante. 



« In base ai valori di co trovati dal Clausius (1. c. pag. 236), assunto : 

 I = 425 , abbiamo calcolati i valori dalle funzioni di t , che figurano nella 

 equazione precedente, per le temperature centigrade : — 20° , 0° , 20° , 40° , 

 100°, 140°; e così abbiamo ottenute 6 equazioni fra y e r, le quali con 

 soddisfacente accordo ci hanno dato come media : 



y = 0,382 . 

 * Essendo poi in base ai numeri adottati : 



K 



risulta : 



y = 0,0268 



■p 



* = y -+- y = 0,409 . 



« Il numero così calcolato per il calore specifico a pressione costante del 

 vapor d'etere, molto lontano dalla condensazione, è notevolmente inferiore a 

 quello trovato sperimentalmente da Regnault (x = 0,48) , ma si accorda suf- 

 ficientemente bene coi risultati delle sperienze di Wiedemann ('). 



« La formula (VI) diviene qui : 



r — n ( n — 1) 

 f ir (v + ,8) 



e però si ha sempre : C„ > y . Questa formula vale naturalmente anche per 

 l'etere liquido: facendo il calcolo per l'etere alla temperatura del ghiaccio 

 fondentesi e sotto la pressione atmosferica normale (2 = 273, v= 0,0013576) , 

 si trova : 



C = 0,382 + 0,059 = 0,441 . 

 Questo risultato differisce notevolmente da quello calcolato da Zeuner per 

 mezzo dei coefficienti di dilatazione e di compressibilità dell'etere (C„=0,358); 

 ma quest'ultima determinazione si basa sopra dati sperimentali troppo mal- 

 sicuri per meritare piena fiducia. 



0) Secondo Wiedemann a 30° si ha : 



x= 0,398. 



