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« In base alle formule generali si ha : 



/J|£.y (_K_ y'(iQV ) 



2 



Gp — G v 



t \ ~òt : f ._ \v — a (v~h py 

 I 2p_ ~ j E _ 2cf>U) ) 



I _ 2<p(*).(a — ccY 



Ri (v + /?) 3 



« Ora per l'etere, a temperature inferiori alla sua temperatura critica, 

 risulta : cp (t) > 0 ,9/ (i) < 0 , ed essendo inoltre v — « > 0 , si vede dalla 

 formula precedente che : 



Cp — G v ^> -y - 

 « Ma vedemmo che C,> / e per conseguenza sarà : 



ossia: G p ^> * . Dunque, in base alla equazione adottata per l'etere liquido 

 e apriforme, concludiamo che il calore specifico a pressione costante dell'etere 

 non può essere inferiore a x = 0,409, ben inteso a temperature che non oltre- 

 passino la temperatura critica. 



« Dalle considerazioni precedenti, quantunque fondate sopra elementi 

 alquanto incerti, si deduce che al calore specifico a pressione costante del 

 vapore d'etere, molto soprariscaldato, sia da assegnarsi provvisoriamente, cioè, 

 in via di una prima approssimazione, il valore 0,40 » . 



Fisica. — Ricerche sulle oscillazioni elettriche hertziane. Nota 

 del dott. G. P. Grimaldi 0), presentata dal Socio Blaserna. 



« Fra le molte ricerche eseguite da tanti sperimentatori sulle oscilla- 

 zioni elettriche hertziane, importanti per i risultati ottenuti sono a mio cre- 

 dere quelle molto recenti di L. Arons e H. Rubens ( 2 ) i quali determinarono 

 con maggiore approssimazione di quanto prima fosse stato fatto, la velocità 

 di propagazione, rispetto all'aria, delle onde elettriche nei liquidi isolanti. 

 Da queste esperienze risulta che tale velocità è uguale all'indice di rifrazione 

 per quei liquidi che soddisfano la nota relazione del Maxwell k = n 2 . Per 

 quei liquidi nei quali tale equazione non è soddisfatta, gli autori trovano 



(!) Lavoro eseguito nell'Istituto fisico della E. Università di Koma. 

 (2) Wied. Ann. t. XLII, pag. 581, 1891. 



