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 Ora, derivando le (3) si ottengono le: 



senh — senh — - — a 



O /4 



_ 4s — 1 

 °q senh — - — 



coslr — - — « 



le quali sostituite nelle (4) ci pongono in grado di calcolare le forze F, F' 

 coi dati c, c\ R, d, e ; limitandoci ora al caso in cui e' = 0, cioè una delle 

 due sfere sia al potenziale zero, avremo: 



te + 1 



[ «l_ senh — — — « j 



(5) { , 4s — 1 



senh — - — a 



F'= — cosh 3 / 



a 2 / « 



cosh 2 a 



« Servendomi di queste forinole e dei potenziali pei quali ha luogo la 

 scarica, determinati sperimentalmente in misura assoluta (C. Gr. S.) da Baille ( 1 ), 

 Bichat e Blondlot ( 2 ), Paschen ( 3 ) e Freyberg ho calcolato i valori delle 

 forze elettriche F e F\ Per questo, determinato a, calcolavo in ciascun caso 

 tanti termini delle serie che compariscono nelle (5), quanti ne occorrevano per- 

 chè il rapporto fra un termine e il precedente, fosse, a meno di uguale 



a e- 2a , e per la somma dei termini rimanenti prendevo la somma della serie 

 geometrica corrispondente con quella ragione ; e ciò si può fare perchè da 

 quel termine in poi quelle serie diventano appunto prossimamente serie geo- 

 metriche con tale ragione: infatti il termine generale 



. 4S -f- 1 4S+1 4S-H 



senh — ~ — a r?~ a r 2 



2 =2 ' 



4.<H-1 



)4s _|_ 1 — * e (4 S +i>a_|_g-C«+i>a_|_9 

 _ 4S+I _ v - M 



diventa 2e 2 , se s è abbastanza grande da rendere e 2 ed g-< 4s + 1)a -{-2 



M±ios wT 

 trascurabili in confronto di e 2 e di e (4s+1)a . 



(!) Baille, Annales de Chimie et de Physique, 1882, pag. 531. 



( 2 ) Bichat e Blondlot, Compt. rend. 1886, pag. 245-248. 



(3) Paschen, Wied. Ann. 1889, Bd. 37. 



( 4 ) Freyberg, Wied. Ann. 1889, Bd. 38. 



