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si ricava: 



1 



7) - 



(b) Yìi-i-Y -(—-)-h--(-) 



* ' / ~bx ~òx / dx \~òx r) ar dr\~òt) 



a 2 r\l>t % / lì x } 



dove l'ultimo termine è nullo in virtù di (2). Si ha dunque (a): 



, v , , f /' r V M \: ,1 Cd/DY\dS 



(«Oo » (** *» 0 = J ( V — - -j tfer -j- - J - \r — j ^ , 



dove si è posto: 



/ ~òx ~òn 



« Ma dallo stesso teorema (1) si deduce anche: 

 si ha dunque, più semplicemente: 



( 3 ) <P (a», y 0 , *«,, t) = | ^ ^ — 1 dtf , 



d_ / ^s _ ( ]>I ^ ^ _ ( ir ^ 



\ Di! / r 2 — nn» r I Tir 7w r 



intendendo che la derivata normale di V:r si riferisca al solo raggio vet- 

 tore r. 



* Se, come è d'uso, si sostituisce a V, nel secondo membro di quest'e- 

 quazione, il simbolo: 



si ottiene così senz'altro la forinola di Kirchhoff. 



« E facile rilevare, da (b), che ove si volesse prescindere dalla sussi- 

 stenza dell'equazione (2), basterebbe aggiungere al secondo membro di (3) 

 il termine: 



C j X~^!I_J_ vv) ^s ^ 



Fisica. — Nuovi studi sulle 'proprietà elastiche dei metalli. 

 Nota del dott. M. Cantone, presentata dal Socio Blaserna. 



Facendo seguito ai miei precedenti lavori sulla torsione dei metalli ( 2 ), 

 voglio in questa Nota render conto di altri risultati che potranno servire a 



(!) Lavoro eseguito nel Laboratorio di fisica della E. Università di Palermo. 

 (*) V. Rend. Acc. dei Lincei 4, 1° Sem. 1895. 



