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magnetici si notano delle deviazioni dalle leggi di Fresnel. A questa ricerca 

 sperimentale sto ora attendendo ; intanto mi propongo di sviluppare le leggi 

 di propagazione di onde piane nei cristalli, partendo dalle equazioni fonda- 

 mentali di Hertz ( l ) 



1^11 



IL 

 It 





H~ ! U 13 



7)N_ 

 lt 



7. 



lY 



1B 



,(( 21 



7 + ! U 22 



It ' ^ 



DM 



It 



+ 1^23 



. \ _ 

 11 ~ 



IX 



la 



1Z 

 lx 



,"31 



IL . 



T + ^ 



lM 



"T~ l U 33 



lN_ 



lt ~ 



1Y_ 



Ix 



IX 

 ly 



«11 



IX . 



Tt + f 12 



DY 



+ «13 



lZ__ 



li 



1M 



12 ' 



DN 

 " ly 





IX . 



+ So* 



DY 



+ «23 



ìZ _ 



DN 



IL 



«21 





It 



la: 



1^ 



«31 



^x , 



DY 



li* 



+ «33 



:'/- 



It 



IL 



1M 



Ix 



(la) 



(li) 



in cui L , M , N ed X , Y , Z sono le componenti della forza magnetica ed 

 elettrica ; le s hli = s m e [i h!t = n hh le costanti dielettriche e magnetiche del 

 cristallo moltiplicate per il rapporto della quantità di elettricità in misura 

 elettromagnetica a quella in misura elettrostatica. 



« Assumiamo come componenti u , v ,w del vettore luminoso le com- 

 ponenti della polarizzazione elettrica ponendo 



M = e 11 X-f-«12Y-j-« 13 Z , V = «2lX -f- S 22 Y -j- «23Z , W = e 3 iX-\-€ 32 Y -\-S 33 Z (2) 



« Trattiamo dapprima il caso in cui gli assi principali magnetici ed 

 elettrici coincidano. Allora, facendo cadere il sistema di assi coordinati col 

 detto sistema di assi di simmetria, potremo dare alle (1) ed alla (2) la se- 

 guente forma : 



IL 7>Z_ lY 



It ~ ly !s 



1M IX 1Z 

 IX *T = T-^ {3a) ~ ~ ~ " 



7>N lY IX 



, w 3 = _ 



lt Ix ly 



u = s i X , v = « 2 Y , io — f 3 Z (4) 



IX 



_ 1M 



l'È 



It 



~ 12 



ly 



lY 



DN 



IL 



' It 



Ix 



lì 



1Z 



_ ^ L 



lìl 







Ix 



io — 



e 3 Z 





( l ) H. Hertz, Ueber die Grundgleichungen der Electrodynamik fùr ruhende Korper, 

 Goti Nachr. Màrz 1890; Wied. Annalen XL, 1890, 577. 



