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D'altra parte si verifica immediatamente, in base alle (12) e (12'), che 

 il valore di V (a) , definito dalla (15), non è altro che ciò che diventa 



(17) g(R , S) = 9l (E , S) + g z (R , S) log j , 



quando i due punti parametri ci R , S vengono entrambi a coincidere con 0 

 (con che A R si riduce ad h 0 , D 0R al valore di D in 0 , ecc.). 

 Si può dunque scrivere 



V<«> = £(0,0) , 



od anche, aggiungendo e togliendo g(P , S) (in cui al primo punto parame- 

 dico E è attribuita, come si vede, la speciale posizione P , mentre il secondo 

 punto parametrico rimane indeterminato), 



(15') V<*> = g(P , S) + 5 g(0 , 0) - g(J> , S) | . 



Ove si ponga 



xr ( |Dqp1 . . 1 d /IDopI \ , K * 



V 3 = <7(0,0)-#(P,S), 



v 4 = w, 



si ha subito dalle (16) e (17) 



^(P,S) = V 1 + V 2 , 



quindi, per la (15') , 



= v, + v 2 + v 3 , 



e infine, risalendo alla (14), 



(14') v = v 1 + v 2 + v 3 + v 4 . 



6. Contributo recato da V, al potenziale U. Ordine di grandezza. — 

 Nella (11') l'integrazione si riferisce alle coordinate curvilinee u',v r , del 

 punto potenziante Q' . Siccome queste coincidono colle u 0 , v 0 del punto 0 , 

 si può risguardare 0 come punto corrente di integrazione, e scrivere in con- 

 formità 



(11") U= f duodv 0 Y . 



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Kendiconti. 1908, Voi. XVII, 2° sem. 



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