— 545 — 



con h* finita, ossia, per essere h P = 1 , 



£-i + pq**. 



Ciò posto, badiamo all'identità 

 1 dJJ 



e facciamo per un momento coincidere gli assi generici x , y , z colla terna 

 principale di C in P , con che a = 1 , /S = 0 , y = 0 . 



Potremo scrivere 



A t = §5 _j_ pq | A * £E _ (a * Af + /3*A„ + y*A 6 ) | . 

 dw ( dw ) 



U = du 0 dv 0 V , 



Dacché 



e le derivate di V divengono infinite di prim' ordine al più (nel punto Q), 

 si potrà assegnare [cfr. n. 2, c)] una costante M (indipendente da ó) tale 

 che nessuna derivata di U superi MJ . 



Ad analoga limitazione soddisfano allora le componenti dell'attrazione, 

 e per conseguenza il coefficiente di PQ . Ma quest'ultimo non supera ó , 

 sicché si ha col consueto comportamento della parte omessa 



dJJ . 

 A f = — -\ , 



dw 



donde, ricordando la (28), 

 (38?) A . = ^ + -'- 



Data la convenzione fatta al n. precedente, la w del punto potenziato Q 

 è nulla ; a derivazione eseguita, andrà quindi posto w = 0 . 



9. Risultante delle attrazioni subite da una fetta infinitesima di 

 tubo. — Consideriamo, accanto alla sezione generica t di T , una sezione 

 parallela v\ distante ds . 



Essendo dudv = dt l'elemento di sezione circostante al punto poten- 

 ziato Q, Q Q dudvds rappresenterà la massa della fetta infinitesima di tubo, 

 compresa fra tot'. 



Rendiconti. 1908, Voi. XVII, 2° sem. 70 



