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Iti tali coadizioni il deposito metallico è uniforme, ciò che è accerta- 

 bile ponendo su un foglio di carta bianca e liscia la lastrina di vetro. Questa 

 è di forma quadrata, col lato lungo cm. 4,5 e questa dimensione risponde al 

 requisito (la lastrina dev'essere minore del catodo) per avere dei depositi di 

 spessore nettamente costante. 



Affinchè il deposito non venga distrutto quasi integralmente, non appena 

 si forma è indispensabile porre la lastrina da metallizzare non molto vicina 

 al catodo, in ogni caso al di là dello spazio oscuro di Hittorf, perchè in 

 questa regione, essendo la caduta di potenziale abbastanza brusca, si stabi- 

 liscono tra i diversi punti della lastra delle differenze di potenziale che 

 danno luogo a delle scintilline superficiali, le quali conducono alla quasi 

 completa distruzione della lamina ionoplastica. Una causa d'insuccesso spesso 

 occorsami, e per la quale si verifica pure l'inconveniente accennato per ra- 

 gioni del tutto identiche, consiste nel situare la lastra di vetro sull'anodo 

 in modo da scostarsi abbastanza dalle condizioni di parallelismo con la su- 

 perficie del catodo, richieste per ottenere dei depositi omogenei ed esenti 

 delle più piccole tracce di discontinuità. 



IV. 



I metalli dei quali ho studiato il comportamento sono il bismuto, il 

 rame e il nickel, il primo e il terzo forniti da Kahlbaum. Una serie di 

 esperienze le ho eseguite senza campo magnetico, altre tre serie col campo 

 non uniforme dovuto all'unico polo messo in contatto coll'anodo e creato 

 eccitando la bobina dell' ettromagnete di Faraday con correnti di 3, 6 e 

 9 ampères rispettivamente. La intensità media di questi campi misurata 

 con la spirale di bismuto, in immediata vicinanza della superficie dell'anodo 

 e del catodo, è mostrata dalle cifre seguenti: 





3 



6 



9 



intensità del campo sull'anodo unità. . 



300 



725 



1275 



» » sul catodo » . . 



43 



95 



129 



Come si vede, i campi con i quali ho sperimentato non sono molto 

 intensi, nè ho potuto spingere il valore della corrente eccitatrice al di là di 

 9 ampères, perchè il suo effetto termico, in un tempo che va da 40 a 

 60 minuti, sarebbe eccessivo. La distribuzione del campo è simmetrica 

 rispetto all'asse della campana, asse che passa pel centro della lastrina e 

 pel centro del catodo e coincide sensibilmente con quello della bobina. 



Per ogni valore del campo e per ciascun metallo ho fatto sempre delle 

 esperienze multiple, di modo che i risultati che adesso riporto rappresen- 

 tano il comportamento effettivo delle polverizzazioni catodiche dei tre me- 

 talli suddetti, fuori e nel campo magnetico, nelle condizioni sperimentali da 

 me adottate. 



