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in cui sono immersi fosse acqua pura. Allora, ammettendo la loro forma 

 sferica, noi potremo senz'altro applicare la formula di Stokes. Potremo 

 dunque dire che la velocità che prende la nostra sferetta di raggio r, che 

 si sposta nel mezzo il cui atti-ito interno è ry , sotto l'influenza di una forza 

 f=ey>, è espressa dalla relazione: 



ew 

 bri rjr 



ossia, essendo v = k cp , 



e = rjkr . 



Le determinazioni sperimentali dànno 



_ 0,01782 



e, ricordando l'ordine di grandezza della particella di oro di Bredig, si ha 

 dunque 



e = 12,19 X IO- 10 [unità elettrostatiche] . 

 Per l'oro rosso di Zsigmondy, 



e= 9,75 X IO- 10 ; 



per il violetto, 



e = 12,19 X IO- 10 ; 



e per il bleu, 



e=16,2 X10" 10 . 



Per il platino colloidale di Bredig, 



6 = 11,32 X IO- 10 . 



La carica dei granuli è dunque dello stesso ordine della carica elemen- 

 tare di un jone. 



Viene così ad avere un appoggio sperimentale l'ipotesi enunciata, con 

 geniale intuizione, dal Righi, secondo la quale i granuli colloidali sem- 

 brano offrire « delle grossolane imitazioni » dei grossi ioni di Langevin e 

 di Bloch. 



Nel caso dei colloidi metallici, noi possiamo determinare l'ordine di 

 grandezza del rapporto fra la carica e la massa dei granuli potendo rite- 

 nersi nota la loro composizione chimica. Per i colloidi anorganici, preparati 

 per doppia decomposizione o con altri processi, la costituzione chimica dei 

 granuli, non del tutto chiarita, ci impedisce di applicare un metodo semplice 

 e diretto. Il metodo approssimato di Duclaux (•) e la relazione teorica rica- 

 vata da Cotton e Mouton in seguito alle loro esperienze sul trasporto elet- 

 trico dei granuli in campi alternativi ( 2 ), possono dare un'idea della gran- 

 dezza del rapporto da determinare. 



(') Comptes rendus (1905), pag. 1468 (1° seni.); Comptes rendus (1908), pag. 131, 

 (2° sem.). 



( a ) Les ultramicroscopes, pag. 156. 



