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che le vibrazioni circolari inverse, che si propagano longitudinalmente al 

 campo, abbiano periodi di tanto differenti da quello della vibrazione emessa 

 in assenza del campo magnetico, di quanto ne differiscono i periodi delle 

 vibrazioni emesse in senso equatoriale e polarizzate perpendicolarmente al 

 campo. 



È questo il risultato cui conduce la teoria elementare di Lorentz, la 

 quale considera la vibrazione d'un elettrone isolato, nel campo magnetico. Ma 

 la disposizione indicata richiede di considerare non un siffatto sistema, ma 

 bensì un corpo di dimensioni sufficienti da intercettare realmente tutte le 

 radiazioni che esso essorbe; e in tal caso si deve modificare il ragiona- 

 mento in modo da tener conto dell'influenza reciproca che gli elettroni eserci- 

 tano. Non è da meravigliarsi quindi se, così facendo, si giunge a un risultato 

 diverso da quello che la teoria elementare lascia prevedere. 



È infatti interessante notare (se non si vuol escludere senz'altro l'ap- 

 plicabilità al nostro caso del secondo principio) che la teoria magnetoottica 

 del Voigt ('), la quale tali relazioni reciproche prende in considerazione, 

 conduce alle seguenti formule : per le onde =t , polarizzate circolarmente 

 in senso inverso che si propagano longitudinalmente, l'indice di refra- 

 zione n e il coefficiente di assorbimento nx , in vicinanza della frequenza r 0 , 

 son dati dalla formula 



(1) ni (1 — ixJ % — ni — — j^r-, ~ r — -tk, 



dove fi determina la differenza tra la frequenza nel punto osservato dalla 

 frequenza v 0 , n 0 contiene l'influenza degli elettroni che non prendono parte 

 all'assorbimento della riga i' 0 , Q e v' sono costanti appartenenti alla riga in 

 discorso e (i 0 è una quantità proporzionale al campo magnetico K. 



Il massimo di nx che, come è noto, determina il posto fi occupato dalle 

 due righe del doublet, si ha per fi = fi 0 . 



Per le onde s polarizzate linearmente perpendicolarmente al campo, 

 si ha invece la formula [posto n± = «±(l — ^±)] 



Se si fanno in tale formula le opportune sostituzioni si ottiene, come 

 precedentemente, che le righe polarizzate perpendicolarmente al campo hanno 

 (nella scala delle frequenze) una distanza dalla riga primitiva diversa da 

 quella delle righe del doublet longitudinale : e solo per R = oo si ha a rigore 

 la coincidenza delle righe. 



Le formule precedenti eliminano intanto, nella disposizione indicata dal 

 prof. Corbino, la contradizione nel caso di linee infinitamente sottili; ma 



O W. Voigt, Magneto uni elektro-optik. Leipzig-Teubner 1908, pag. 170. 

 Bendiconti. 1908, Voi. XVII, 2° Sem. 92 



