si forma anche se si opera in guisa tale da essere certi che inizialmente il 

 metallo illuminato sia privo di carica, collocandolo per esempio in un am- 

 biente le cui pareti siano formate con metallo della stessa natura. Una volta 

 constatata la realtà del fenomeno, ripetei l'esperienza su diversi corpi, condut- 

 tori od isolanti, esponendoli senz'altro alle radiazioni, e trovai così che le 

 cariche più deboli erano ottenute coi metalli più elettro-positivi. 



« È verosimile che i risultati relativi sarebbero quantitativamente diversi 

 sottraendo il corpo illuminato all'influenza dei conduttori circostanti (muri, 

 sostegni ecc.). Ho voluto quindi studiare i diversi conduttori onde stabilire 

 appunto l'intensità diversa dell'effetto che su di essi producono le radiazioni. 

 Siccome poi risulta da altre esperienze (vedi Nota V), che il fenomeno è soggetto 

 alla legge seguente (che ho avuto campo di verificare ripetutamente), e cioè: 

 « la carica positiva massima che raggiunge il corpo illuminato è tale che 

 la forza elettrostatica alla sua superficie (e quindi anche la densità elettrica 

 superficiale) ha un valore costante per ogni corpo » ; così dovevo solo deter- 

 minare il valore della densità elettrica massima sui vari conduttori illumi- 

 nati. Il metodo seguito consiste nel misurare i diversi potenziali che assume 

 un disco metallico, che riceve le radiazioni che passano attraverso ai minu- 

 tissimi forellini praticati in una grande lastra metallica ad esso parallela, 

 per diverse distanze fra disco e lastra. Trovai già che il valore finale del 

 potenziale del disco è tanto maggiore quanto maggiore è quella distanza, come 

 appunto deve essere onde resti sul disco nei vari casi una carica positiva di 

 densità sempre eguale. Basta misurare il potenziale del disco per due distanze 

 diverse fra esso e la lastra, onde poter calcolare la densità elettrica che esiste 

 su di esso allorché le radiazioni hanno compiuto il loro effetto vale a dire al- 

 lorché la deviazione dell'elettrometro comunicante col disco ha cessato di variare. 



« Infatti, se la lastra fissa è traforata per una regione circolare di diametro 

 un po' minore del diametro del disco, onde si illuminino solo le parti di 

 questo che non sono troppo vicine agli orli ; se la lastra stessa è verniciata 

 e tenuta ad un potenziale costante, per esempio in comunicazione col suolo : 

 e se infine le distanze fra disco e lastra sono sempre non troppo piccole 

 perchè si possa considerare la lastra traforata come elettricamente continua ; 

 la densità elettrica sul disco è data da : 



j_ Yo — Vx 



4 ti (di — d^ 



In questa formola V! è il potenziale, dato dall'elettrometro, quando il disco 

 è alla distanza di dalla lastra traforata, e che le radiazioni hanno agito tanto 

 a lungo da aversi una deviazione elettrometrica costante, V 2 è l'analoga quantità 

 per la distanza d 2 . 



« I potenziali Y x e V 2 dati dall'elettrometro si riducono facilmente in 

 Volta con una pila campione, e quindi in unità assolute elettrostatiche, e 



