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« Ora se da questo campo si passa a quello dei fenomeni elettrodinamici, 

 scompare (almeno per ora) ogni chiaro concetto di forza motrice misurabile 

 da prodotto di massa e di accelerazione, e vien meno con ciò ogni possibilità 

 di applicare senz'altro a tali fenomeni le equazioni classiche della dinamica. 

 Vi è però, in questo nuovo campo di fatti meccanici, un altro canone ben 

 accertato, il quale fa esatto riscontro, quanto al suo significato intimo, a quello 

 dianzi rammentato della meccanica ordinaria, benché se ne scosti non poco 

 per altri rispetti (così da potersi veramente dubitare se esso possegga un eguale 

 carattere di primordialità). Questo altro canone è la legge di Ohm, la quale, 

 rispetto alle correnti chiuse filiformi, può enunciarsi dicendo che quando una 

 tale corrente j esiste, l'insieme di tutte le forze elettromotrici che la man- 

 tengono è equipollente ad una forza unica, proporzionale all'intensità attuale 

 j della corrente ed alla resistenza R del conduttore filiforme che questa 

 attraversa. 



« Tenendo conto di questa legge, quando, come fa Maxwell, si voglia 

 considerare un sistema di masse ponderali m(x,y,z), fra cui esistano dei 

 conduttori filiformi percorsi da correnti j , e si voglia supporre che le forze 

 esterne agenti su questo sistema sieno in parte ordinarie, (X, Y, Z) , in parte 

 elettromotrici, E , misurate le une e le altre in una stessa unità, per es. la mec- 

 canica, è evidente che l'equilibrio contemplato dal principio di D'Alembert 

 non deve più sussistere fra le sole reazioni ordinarie 



(X — mx", Y — mf, Z — ms") , 

 ma bensì fra queste e le forze elettromotrici di reazione 



E-K/; 



cosicché l'equazione dinamica del sistema non può più essere quella di La- 

 grange, ma deve essere invece quest'altra: 



(A) 2) (X — mx") dx + {Y — mf) cty -f- (Z — ms") ós + (E — R/) ór j = 0. 



« In questa nuova equazione la lettera r è il simbolo generico d'una 

 nuova classe di variabili, ciascuna delle quali individua lo stato attuale di 

 una delle correnti, e che si possono chiamare variabili elettriche, in oppo- 

 sizione alle altre variabili puramente geometriche, quali sono le coordinate 

 cartesiane dei vari punti del sistema (o, meglio, quelle variabili indipendenti q, 

 per mezzo delle quali è possibile esprimere, tenuto conto dei legami, le coordi- 

 nate dei punti di tutti i conduttori ed in genere di tutti i corpi che seguono, 

 di fronte alle forze esterne, le leggi della meccanica ordinaria). Il solo postu- 

 lato che bisogna ammettere, per legittimare l'uso delle nuove coordinate r, 

 è che sia effettivamente possibile concepire, per ciascuna corrente j , soggetta 

 ad una forza elettromotrice E, l'esistenza d'im parametro r tale che il lavoro 

 elettromotore corrispondente ad una variazione ór di questo parametro sia 

 misurato da ErJr. Questo postulato, non occorre quasi dirlo, è perfettamente 

 nello spirito della Meccanica analitica. 



