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coi coefficienti funzioni delle q. Conseguentemente i due gruppi d'equazioni 

 dinamiche si possono trascrivere così: 



La prima equazione mostra che il sistema ponderale, stante l'esistenza delle 

 correnti, è soggetto non solo alle date forze ordinarie Q, ma eziandio alle 

 forze ponderomotrici, d'origine elettrodinamica, la cui componente secondo q è 



, _ 



Ora queste forze ponderomotrici d'origine elettrodinamica sono quelle stesse 

 che risultano dalla legge d'Ampère, ed un ben noto calcolo conduce per 

 tal modo a concludere che l'espressione U dell'energia cinetica del mezzo 

 non è altro che il potenziale di F. E. Neumann, cangiato di segno. Tenendo 

 conto di questo fatto, le equazioni del secondo gruppo porgono, sotto la forma 



l'esatta espressione delle forze elettromotrici di reazione, ossia delle note forze 

 d'induzione elettrodinamica, determinate dallo stesso F. E. Neumann. 



« Seguendo Maxwell, non ho qui considerato che il caso delle correnti 

 chiuse filiformi: ma il principio di D'Alembert ammette una più generale 

 applicazione, su di che mi propongo di ritornare in altra occasione » . 



Meccanica. — Sulle forse atte a produrre eguali spostamenti. 

 Nota II del Corrispondente F. Siacci. 



a Le relazioni tra le forze che producono la stessa traiettoria, stabilite 

 nella precedente Nota {}) costituiscono un teorema che può evidentemente 

 enunciarsi in questi termini : 



«Le 2n equazioni integrali del moto di un sistema ad n 

 coordinate qiq 2 ...q n , sollecitato da forze P^-.-Pn dipen- 

 denti dalle coordinate, dalle velocità e non dal tempo, con- 

 vengono al moto di un sistema ad egual numero di coordi- 

 nate, che sia sollecitato dalle forze 



1. 



* 2 Pi + 



r 2 P« + 



dr 

 t dt 



(!) Rendiconti. Seduta 5 maggio 1889. 



