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R" ed L" i valori della resistenza e dell'autoinduzione del filo, il Barton (') 

 trova : 



= 2 -(-lT) +— 2T-ÌT") 180 \~r)"\ 



= +^(2+6"R 48~ l~B~J \~r) + "'U' 



ove # è il decremento logaritmico diviso per 2tv. 



Queste formule ci dicono che col crescere dello smorzamento, crescono i 

 valori dell'autoinduzione e della resistenza. Per valori non grandi della fre- 

 quenza possiamo prendere semplicemente: 



R" — R' _ k 2 p 2 l 2 fi 2 k(l —k 2 ) p* Z 3 > 3 

 R — 12 R 2 + 24 R 3 



„ ik pl^ k 2 p 2 l 2 fi 2 ) 



L - L= ^'(6lT + l6— KM' 



Per n grandissimo, ponendo s = ]/l-\-k 2 , cot 6 — A , si ha: 



R = (-RÌ" C0S 2 = Z l A +(7r) C ° S 2Ì- 



R" 



In questo caso il rapporto ^ fra la resistenza per correnti alternate 



R 



smorzate e la resistenza per correnti alternate sinuosidali dello stesso periodo, 

 risulta indipendente dalla frequenza, e il Barton stesso ha calcolato vari 

 R" 



valori di per diversi valori di k. 

 a 



4. Questo è quanto ci può dire la teoria; i lavori sperimentali sull'ar- 

 gomento non sono molto numerosi. 



J. Trowbridge ( 2 ) fotografò per mezzo di uno specchio rotante la scin- 

 tilla di un condensatore ad aria scaricantesi attraverso ad un filo di ferro 

 avvolto a spirale ; dalle misure del periodo ebbe modo di osservare che 

 quando il filo di ferro è sottile (di diametro inferiore a mm. 0,8) per oscil- 

 lazioni del periodo di circa 2 milionesimi di secondo, il periodo è sempre 

 sensibilmente superiore a quello che si avrebbe in un circuito geometrica- 

 mente identico di rame; se il filo di ferro è di diametro grande, la diffe- 

 renza diviene insensibile ; qualunque sia il diametro però lo smorzamento 

 delle oscillazioni risulta sempre molto maggiore nel ferro che nel rame. 



( J ) Ph. Mg., serie 5, voi. 47, pag. 433 (1899); voi. 48, pp. 143 e 148 (1899). 

 ( s ) Ph. Mg. 5 (32), pag. 504, 1891 ; 5 (38), pag. 441, 1894. 



