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e cioè: 



A = parte reale — ; 



J 0 {inr) 



da cui: 



T . . . v , 

 Jo (inr) x 



Cerchiamo adesso qual sia il momento magnetico M del nucleo di fili ; 

 indicando con m l'intensità di magnetizzazione avremo : 



ma poiché 



avremo : 



c = y 4~ ^ nm ; 



c 47rNI t . . ... 

 ^ J 0 (^r) 



c — y (a — 1) NI T . . . 



4jt J 0 (arar) w 



e indicando con v il numero dei fili che compongono il fascio: 



f , 2nv{ii — l)ime'' d C r _ . , 

 (3 ) M = ,jm<fo = ^ Jo( . wr) J o? J„Mrf ? . 



Il valore di questo integrale si può ottenere caso per caso, servendosi 

 delle tabelle numeriche pubblicate da lord Kelvin (') o, ancor più comoda- 

 mente, servendosi delle curve disegnate a tole scopo dallo Zenneck ( 2 ). Ma 

 per studiare sommariamente l'andamento generale dei fenomeni, conviene 

 trattare in modo speciale due casi limiti: quello in cui la corrente abbia 

 una frequenza estremamente bassa e quello in cui, al contrario, essa abbia 

 una frequenza estremamente alta. 



Se si tratta di basse frequenze o di fili di diametro molto piccolo o di 

 materiali di grande resistenza specifica per modo che i moduli di nr ed hq 

 siano piccoli di fronte all'unità, allora J 0 (inr) e J 0 (ing) sono sensibilmente 

 eguali all'unità, m risulta costante nell'interno del filo, e si ha: 



M = vnrH (fi — 1) NI cos pt 



ossia il momento magnetico è in fase con la corrente. 



Per frequenze elevatissime J 0 (inq) tende verso il valore assintotico : 



( 1 ) W. Thomson, Mathem. and Phys. papers 3, pag. 493. 1890. 



( 2 ) Drude's Ann. der Physik 11, pag. 1135. 1903. 



