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3. Se F è la f. e. m. esterna applicata agli estremi del rocchetto, indi- 

 cando con <Dl9 il flusso d'induzione ed R la resistenza del circuito, abbiamo : 



d9Xs> 



R/ = F ■ 



at 



~ dt 



Ora, se con s indichiamo l'area della sezione interna del rocchetto, 

 quella della somma delle sezioni dei fili essendo vnr\ l'area della sezione 

 per cui passano le linee di forza scorrendo nell'aria, sarà: 



s — vnr- , 



ed essendo, N/ il numero totale delle spire, il corrispondente flusso di in- 

 duzione è 



9X9, = y( s — vnr 2 ) N/ = irrnH (s — vTir 2 ) . 



Analogamente, nella parte della sezione occupata dal ferro, il flusso 

 d' induzione è 



g>c?2 = Mv ^cds dove ds = 2ngdQ . 



Quindi 



9Xs> ì = 2tcv11H\ Q C dQ= , - QjJing )do. 



Jo J 0 (inr) Jo * " v w * 



Confortando questa equazione con la (3) già avuta per M a pag. 157 si 

 vede che 



9X9 2 = in- 1 — - M, 

 fi — 1 



e possiamo così calcolare il flusso d'induzione 9X9 2 deducendolo dal valore 

 trovato per il momento magnetico M del fascio. 



Per valori della frequenza molto piccoli o per fili estremamente fini 

 e quindi per valori di (inr) molto piccoli, si ha: 



9X9 2 = 4v7t*r 2 (ilWI cos pt ; 



per valori di (inr) molto grandi 



9X° 2 = WN 2 f |/^ I cos ( pi — |) . 



Ora P 



9X9 - Sto, + gfe, ; 



dunque per piccoli valori di (inr) 



9X9 = 4jtN 2 / (s — vnr 2 -f- vnr 2 fi) j 



F = R; + 4ttN 2 / [s + — 1 ) rrcr 2 ] ^- ; 



