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ed il coefficiente di autoinduzione è: 



L' = L — ZnWtvr \2nr — y , 



dove, conformemente alla ben nota formula: 



L = 4ttN 2 / — 



m 



si è rappresentato con L il coefficiente di autoinduzione del circuito per cor- 

 renti di bassissima frequenza. 



Così F viene semplicemente espressa da 



(6) F = R'/ + L'|. 



Se poi la frequenza raggiunge un tal valore che sia trascurabile di fronte 



a 2nr il valore di j / 2?T0 > , allora avremo semplicemente : 

 V P 



R' — K = 2nWlvr l/2na(ip 

 L' — L = — AtfWlvr* . 



Ossia, mentre la resistenza cresce in ogni caso per la presenza del ferro, 

 l'autoinduzione invece, quando sia grande il diametro del filo o altissima la 

 frequenza, può essere anche minore di quella che si avrebbe se il ferro non 

 esistesse nel rocchetto. In generale però se il diametro del filo è assai sot- 

 tile, si ha sempre una notevole magnetizzazione del nucleo e per conseguenza 

 un aumento del periodo di oscillazione. 



La formula (5) può anche servire a mostrare quale influenza può eser- 

 citare sul periodo e sullo smorzamento della scarica l'introdurre nell'interno 

 del rocchetto un nucleo metallico di materiale non magnetico; basta farvi 

 fi — 1 e si vede che si ha sempre : 



R'>R L'<L. 



4. Questi sono i risultati indicati a priori dalla teoria. Sino a qual 

 punto essi sono confermati dall'esperienza ed in che maniera essi sono in- 

 fluenzati dal fatto che la permeabilità magnetica p, non ha un valore co- 

 stante durante uno stesso ciclo di magnetizzazione, sarà da noi prossimamente 

 riferito. 



