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a -j- 18°C. Il metodo che egli adopera, già usato da G. Griinesein ('), de- 

 riva da quello di Kirchhoff e Hansemann (.*) ; ma per quanto egli si sia 

 fondato sopra una nuova base teorica, è costretto a dichiarare che rimane 

 inesplicabile una discordanza notevole fra la teoria e i risultati sperimentali. 



Io ho voluto intraprendere nuove ricerche su quest'argomento ; e poiché 

 mi sono occupato a lungo della via da seguire, in questa prima Nota esporrò 

 i risultati di tale studio del metodo. 



La via che si presenta più naturale pel nostro caso si è di confrontare 

 la conducibilità a basse temperature con quella a temperatura ordinaria ser- 

 vendoci del metodo di Wiedemann e Franz ( 3 ), il quale è in sostanza il me- 

 todo di Despretz e di Langberg perfezionato. Questo metodo fu adoperato 

 anche da Righi ( 4 ) per determinare il rapporto fra la conducibilità termica 

 del bismuto in un campo magnetico e quella del bismuto stesso nelle con- 

 dizioni ordinarie- 



Ma nelle presenti esperienze, fatte necessariamente a temperature molto 

 diverse, il calcolo non può essere così semplice come quello adoperato in tutte 

 le esperienze precedenti. Infatti vediamo intanto brevemente come possiamo 

 dedurre la conducibilità relativa secondo questo metodo. 



2. Supponiamo che la sostanza in istudio sia sotto forma di asta cilin- 

 drica di diametro d abbastanza piccolo perchè possa ritenersi uguale la tem- 

 peratura in ogni punto di una stessa sezione. Se riscaldiamo un estremo 

 dell'asta ad una determinata temperatura sopra la temperatura ambiente, 

 ammettendo valida per la conducibilità esterna la legge del raffreddamento 

 di Newton, si ottiene, per lo stato stazionario delle temperature lungo l'asta, 

 la nota equazione fondamentale di Fourier 



dove t è l'eccesso sulla temperatura ambiente di una sezione dell'asta che 



è alla distanza x dall'estremo riscaldato; k e h sono rispettivamente i coef- 



4 



Scienti di conducibilità interna ed esterna ; e ^ è il rapporto Ira il perimetro 

 della sezione e la sezione stessa. 



L'intégrale generale della (1), ponendo per brevità: a — 2|/ — , è ( 5 ) 



(') G. Griinesein, Ann. d. Phys. Bd. 3, pag. 43, 1900. 



( 2 ) Kirchhoff u. Hansemann, Wied. Ann. Bd. IX, Bd. XIII. 



( 3 ) Wied. u. Franz, Wied. Ann. 1, 1853. 



(*) Bighi, N. C, ser. Ili, tom. XXIV, pp. 5 e 97. 



( 3 j Qui, come sempre dopo, è necessario che si possano considerare h e k come co- 

 stanti, almeno per ogni singola esperienza. Ora ricordiamo che ammettere h costante signi- 

 ^ca ammettere valida la legge di Newton per tutta la lunghezza dell'asta, cioè per tutti 



(1) 



(IH 

 dx 2 



4h 



kcl 



(2) 



t = ke ax -j- Be" 



