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Sostituendo qui i valori dati dalle esperienze troviamo, rispettivamente dai 

 due quozienti, i valori 2,0092 e 2,0109; cosicché tanto con le costanti re- 

 lative all' intervallo di 50 mm. quanto con quelle relative all' intervallo di 

 100 mm. troviamo 



(6) fi-*.»!- 



Ora osserviamo che le temperature delle diverse sezioni dell'asta nelle 

 ultime esperienze, sono, è vero, più alte delle temperature che le medesime 

 sezioni assumono nelle prime esperienze ; ma sappiamo, per numerose deter- 

 minazioni fatte cen vari metodi, che il coefficiente di conducibilità interno 

 fra le temperature di 0° e 100°, e anche spesso in limiti più estesi, per 

 alcune sostanze tende a crescere, per altre più numerose a decrescere con 

 l'aumentare della temperatura, ma varia sempre in modo poco sensibile. 

 Per citare determinazioni recenti sul nostro caso ricorderò che W. Jàger e 

 H. Diesselhorst ( x ) trovano per il piombo puro a 18° un coefficiente A = 0,0827; 

 a 100° invece # = 0,0815. Possiamo quindi fin da ora prevedere che il 

 K 



valore del rapporto — deve discostarsi molto poco dal valore 2,01 ora tro- 



k 



vato, benché debba essere alquanto più piccolo, essendo -7 leggermente mag- 

 giove di 1. 



7. Sarebbe stato opportuno, dopo questo risultato, modificare la teoria 

 di Pourier introducendo per l'irraggiamento una formula molto più rispon- 

 dente al vero in limiti vasti che non sia quella di Newton ; per esempio 

 la formula di Stéfan. Le condizioni teoriche per la validità della legge di 

 Stéfan sarebbero nel nostro caso approssimativamente soddisfatte, inquantochè 

 uno dei corpi raggianti, cioè l'ambiente, si può ritenere rigorosamente nero, 

 per la sua forma e per essere annerito; e l'altro, l'asta, non molto diversa 

 da un corpo grigio. Di più la legare di Stéfan ha anche per noi il vantaggio 

 di essere stata riconosciuta la più esatta per le basse temperature ( 2 ). 



Ma l'introduzione della legge di Stéfan nell'equazione (1) di Pourier 

 conduce alla relazione 



-= S .(T'-Ti), 



dove T e T 0 sono le temperature assolute di una sezione dell'asta e dell'am- 

 biente. Essa si può scrivere, indicando al solito la funzione T con y, e po- 

 nendo y = p , 



(') W. Jàger u. H. Diesselhorst, Wissensch. Abli. d. Pliys. Techn. Reichsanstalt, 3, 



1900. 



(-) il. Compari, Comptes Rendus, t. CXXXIII, pag. 803, 1901. 



