assoluto e la pressione eguale a zero ad onta del gas, che vi si è precipi- 

 tato, il cui volume reale può supporsi infinitamente piccolo di fronte al vo- 

 lume dello spazio vuoto che è infinitamente grande. Lasciata sgorgare un'altra 

 minima quantità di gas e richiuso l'orifizio,. si ripeteranno condizioni identi- 

 che alle precedenti. Laonde, immaginando che le chiusure e le aperture del- 

 l' orifizio si seguano ad intervalli infinitesimi di tempo, avremo la continuità 

 dell' efflusso : la pressione e la temperatura del gas diminuiranno con leggi 

 speciali, ma la formula rappresentante ad ogni momento la velocità dell'ef- 

 flusso rimarrà della forma: 

 (3) («0 = j/2 Eg c p T 



nella quale tutto rimarrà costante meno la temperatura T. Se noi supponiamo 

 1' orifizio di uscita tale, che non possa lasciar passare successivamente altro 

 che una sola molecola gassosa, nulla si dovrà cangiare alle considerazioni pre- 

 cedenti e la velocità di efflusso delle singole molecole sarà data dalle (3) 

 in cui T prenderà i valori corrispondenti alle condizioni in cui si troverà la 

 massa gassosa nel recipiente, mano a mano che le singole molecole 1' andranno 

 abbandonando. 



Se veniamo ora alla teoria cinetica, dietro le considerazioni esposte nella 

 Nota ricordata in principio, tra la velocità (w) e la velocità molecolare media 

 totale u, considerate alla stessa temperatura, intercederà la relazione: 



(i) w = 1 /I 



u y 2 



la quale, chiamando m la massa di una molecola, potrà scriversi: 

 (5) = ^ mu- . 



« Siccome fra la (io) e la u di ogni molecola che effluisce dovrà esistere 

 questa relazione, detto n il numero delle molecole contenute inizialmente nel 

 recipiente, sarà lecito porre: 



« Applicando a questo secondo caso di efflusso i concetti su cui si fonda 

 la formula di Weisbach relativa al primo e che ho posto in evidenza nel- 

 1' enunciato alla pag. 6 della Nota citata ; ed osservando che nel caso attuale: 

 1° Il lavoro che fa il gas per vincere la pressione esterna si può considerare 

 come nullo; 2.° È nullo pure il lavoro delle forze esterne sul gas, perchè 

 queste non esistono essendo la pressione variabile e non costante, ed il reci- 

 piente invariabile di volume: il secondo membro della (6), che per quest'ul- 

 tima rappresenta tutta la forza viva acquistata dal gas nell' effluire, dovrà 

 essere di necessità eguale alla diminuzione della energia interna subita dal 

 gas, una volta che l'efflusso si compie senza assorbimento, nè emissione di 

 calorico. Ora da una parte, supponendosi tutto il gas uscito dal recipiente, 



