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« Ora, dalla formula generale della cinetica: 



u == f2 E g k f 

 (vedi solita Nota) si ricava, posto 2Er/k = a = costante: 



(k = c t ) 



Ml 2 = «Ti 



« Laonde la (8) si potrà scrivere così: 



«T 1 + «T 2 + aT 3 + +«T^ = f naTt 



«ioè, sostituendo : 



dividendo . ambedue i membri per ««T^ ed osservando che si ha: 



« Una tale eguaglianza, supposto che n sia immensamente grande, si 

 dimostra subito osservando che, immaginando diviso l'intervallo fra 0 ed 1 

 in a parti eguali, la somma che forma il primo membro dell' ultima egua- 

 glianza vien data dall' integrale definito : 



il cui valore si sa dall' analisi essere eguale precisamente a f . 



« Essendo n il numero delle molecole contenute nel peso di gas rac- 

 chiuso nel recipiente, &e non si può considerare come infinito, pure si può 

 ritenere come immensamente grande, il che fa sì che nel-caso reale la somma 

 precedente se non risulterà precisamente eguale a f- le sarà però estrema- 

 mente vicina. E già per n = 640 la differenza è appena di 0,0008 ; ed il 

 valore di n che precede è minimo di fronte ai miliardi di miliardi che rap- 

 presenteranno forse il numero delle molecole contenute, per esempio, nell' ordi- 

 naria unità di peso. 



« Mi sembra per ciò, concludendo, di poter dire che 1' accordo fra la 

 teoria cinetica e la termodinamica anche nel caso ora considerato, non può 

 più assolutamente essere messo in dubbio. 



« II. — A questa dimostrazione, come all' altra data pel caso dell'ef- 

 flusso sotto pressione costante, io prevedo che si potranno fare delle osserva- 

 zioni. Gli oppositori della teoria cinetica osserveranno, che non occorre ricer- 

 care dimostrazione dell'accordo fra questa e le formule di Weisbach e di Zeuner, 



Eendiconti. 1887, Vol. Ili, 1° Sem. 28 



troveremo definitivamente : 



