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vapore saturo ad una determinata pressione p , e ad una corrispondente tem- 

 peratura T. Ma la funzione 9 prenderà in questo caso un carattere speciale ; 

 essa non sarà funzione della t , ma semplicemente della 0 , perchè la for- 

 mazione del vapore saturo accadrà a temperatura invariabile. Laonde si potrà 

 scrivere : 



d(p (v J t) d(f> (0) 



dv dv 



e: 



(3) ^Mà = T ÈL_ p 



« Il 1° membro della (3) potrà considerarsi come il rapporto di due 

 differenziali, e perciò si dovrà avere 



ed in generale : 



dcp (0) = T ~ do — p do 



d(f (y) — I T -—j- do — \ p do 



« Se s rappresenta il volume specifico del vapore saturo proveniente 

 dalla vaporizzazione dell'intera unità di peso del liquido, e e quello del li- 

 quido al momento in cui incomincia il cambiamento di stato, limitando il 

 primo integrale fra a ed s, esso ci rappresenterà il lavoro interno L com- 

 piuto nella trasformazione del liquido in vapore, quindi: 



(4) L = f T ÈjL do — f p do 



Questa relazione, posto s — a=u, ed osservando che p e T rimangono co- 

 stanti durante il fenomeno e p non è funzione che della sola T, prende la 

 forma : 



(5) L—T -^jj- u — pu 



Ora, se r rappresenta la quantità di calore consumata durante il fenomeno 

 pel lavoro interno e pel lavoro esterno, cioè la quantità che il Zeuner chiama 

 « calore di vaporizzazione » , avremo : 



(6) Ey = L -{- pu 



quindi la (5) prenderà, dopo conveniente sostituzione, la forma 



Br = Tu -~ 

 dt 



che rappresenterà la relazione che volevamo trovare perchè è identica alla (1). 



n Questo metodo di deduzione dell' equazione fondamentale pei vapori 

 saturi dalla espressione generale della derivata del lavoro interno rispetto al 

 volume, metodo che mi sembra non usato finora ed analiticamente assai 



