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tier in una saldatura ferro-rame e vedere fino a qual punto i miei risultati 

 si accordino con quelli che si possono dedurre dalle esperienze di Houllevigue 

 mediante la nota forinola di Thomson che lega il coefficiente dell' effetto 

 Peltier al valore della forza termoelettromotrice fra due metalli. I metodi 

 finora escogitati per la misura del coefficiente dell' effetto Peltier sono di due 

 specie: o si fondano su misure calorimetriche o su misure di temperatura 

 nella saldatura. Data l' indole della ricerca non potei pensare d' adoperare 

 misure di calorimetria perchè troppo difficile sarebbe stato porre un calori- 

 metro di sufficiente esattezza in un campo magnetico uniforme ; dovetti dun- 

 que usare altro metodo. Appartenenti all' altro tipo non vi sono a mia co- 

 noscenza che due metodi, uno ideato dal Roux (') che consiste nel produrre 

 1' effetto Peltier che si vuol misurare in contatto con una delle faccie di una 

 pila termoelettrica ed equilibrare la sua azione mediante un riscaldamento 

 prodotto sull' altra faccia da una corrente variabile a volontà attraversante 

 una resistenza costante. Questo metodo però anche usato con tutti gli accor- 

 gimenti che pratica e teoria suggeriscono non conduce alla necessaria sen- 

 sibilità. Per conseguenza non mi rimase che adottare l' altro procedimento 

 ideato dal sig. Straneo e da lui pubblicato nella Nota ( 2 ) Sulla Tempera- 

 tura di un conduttore lineare bimetallico. Non starò a ripetere qui come 

 egli arrivi alla misura del coefficiente dell' effettto Peltier mediante la con- 

 siderazione di tutti i fenomeni termici che si producono in un conduttore 

 lineare composto di due metalli, percorso da una corrente di data intensità, 

 ossia: Propagazione del calore nell'interno causato dalle conducibilità calo- 

 rifiche interne, flusso di calore verso V esterno attraverso la superficie di con- 

 tatto coli' aria ambiente, effetto Joule, effetto Thomson, effetto Peltier, trat- 

 tandosi di una Nota pubblicata in questi stessi Rendiconti. Riporterò solo la 

 formola finale ricordando eh' essa vale nel caso di un conduttore cilindrico 

 composto di due metà eguali di diverso metallo, di cui le due estremità 

 siano mantenute ad una temperatura fissa che si assume come origine, tem- 

 peratura che si ammette essere eguale a quella dell' ambiente esterno, e nel- 

 l' ipotesi che le variazioni massime di temperatura si limitino a pochi gradi 

 di modo che si possa trascurare l' effetto Thomson. 



La temperatura del conduttore così considerato tende al crescere del 

 tempo ad uno stato stazionario ; chiamando J\J la differenza fra le due tem- 

 perature stazionarie nella saldatura per due direzioni opposte della corrente 

 riscaldante si giunge alla formola 



(1) </U=2 ^ (e x * - e - x *)(e x * - e x > 1 ') 



9 M^ M, +<f Ml )(<? V2 — e~ Xìh )-fk z X 2 (e X{h — e~ x ' M ){e Xìh -{-e~ Xì ' q ) 



(') Ann. de Chini, et de Phys. (4), X, pag. 282, 1867. 

 ( 2 ) Eend. Acc. Lincei, 1898, 1° semestre, pag. 346. 



Rendiconti. 1899, Voi. Vili, 2° Sem. 8 



