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Per la importanza teorica e tecnica del problema mi è parso interes- 

 sante assoggettarlo a ima trattazione nuova, che mentre migliori notevol- 

 mente la teorìa del fenomeno, ne permetta lo studio sperimentale in modo 

 indipendente dai rilievi oscillografìci. I primi risultati delle mie ricerche 

 formano l'oggetto di questa Comunicazione. 



2. Sia f(T) la emissione totale del filo corrispondente alla temperatura 

 assoluta T; c la sua capacità calorifica media (in unità meccaniche) nei 

 limiti tra cui oscilla la temperatura e a il coefficiente di variazione termica 

 della resistenza nei medesimi limiti ; t il tempo ; e 0 sen att la f. e. m. sinu- 

 soidale agente agli estremi del filo; # la temperatura del filo contata dalla 

 sua temperatura media T m , r m la sua resistenza alla temperatura T ra — 

 Si avrà allora evidentemente: 



Accetteremo per semplicità una delle ipotesi supposte da Ebeling; che cioè 

 & sia piccolo di fronte a T w , cosicché sia lecito tener conto solo delle 



grandezze di prim' ordine rispetto a — . 



Si avrà allora sviluppando f{T m + &) in serie di Taylor limitata al 



secondo termine: 



j<è. di , m >. £o 2 sen* tot 



dt di m 



= isl (i _ cos 2 tot). 



2r w 



Supporremo inoltre, e l'ipotesi si giustifica facilmente, che entro i limiti 

 d'approssimazione stabiliti il secondo termine sia trascurabile. 

 Si avrà, intanto, 



al m 



ove W indica la potenza media spesa nel filo; e inoltre, posto; 



Q = af(T m ) + /'(Tm) 



sarà: 



- 



dd- , nn e, 2 



^ + Q^ = _ 5 -cos2co. 



Siamo condotti, per la forma, alla equazione differenziale che regge 

 l'intensità d'una corrente in un circuito induttivo di resistenza Q, e auto- 

 induzione c, ai cui estremi agisca una f. e. m. sinusoidale ; quindi # oscil- 



