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lerà sinusoidalmente con pulsazione 2to e con un ritardo tp rispetto alla 



e 2 



grandezza — cos 2 io ; si potrà porre cioè : 



= 0 cos (2 tot — tp) m 



con 



& _ £ol cos y 



2r M Q 



(2) 



, 2 M 



tang sp = — (3) 



In particolare se l'emissione seguisse una legge analoga a quella di 

 Stefan, con un esponente /?: 



si avrebbe: 



@ _ cos y 



- 1 m 



, 2(?0) 



tang g> = 



W 



Queste ultime formole si identificano con quelle di Ebeling quando si 

 faccia a = 0 ; si riconosce subito cbe questo conduce a divergenze non tra- 

 scurabili, anche assumendo per a il valore ^ determinato sperimental- 

 mente da lui col pirometro Wanner per i filamenti metallici a temperatura 

 elevata. 



Lasciando imprecisata, come nelle (2) e (3), la legge di emissione, si 

 può osservare cbe la tangente dell' angolo g> è proporzionale alla capacità 

 termica del filo e alla frequenza della corrente; mentre la variazione mas- 

 sima 0 della temperatura è proporzionale a cos tp. 



Se ne deduce l'importanza della determinazione di tp per una data 

 frequenza. Tale determinazione può esser fatta indirettamente, ma con 

 molta esattezza, profittando d'una interessante proprietà del filamento di cui 

 la teoria ci rivelerà tosto l'esistenza. 



3. Supponiamo, invero, di far agire sul filo la somma di due forze e. m. 

 di diverse pulsazioni, co e w, , e siano esse e 0 sentot ed e x sen (w, t — y). 



Si avrà, ponendo ancora: 



T = T m + ^ 



