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Le grandezze l , S e io = — ( - I avendo dimensioni nulle, resta come 



tfo \vj 



risultato definitivo del nostro ragionamento la formula 

 (1) B, = K(l,d,w)Q(rv*. 



Tanto per intenderci, chiameremo la w (o la ]/vo) il rapporto specifico. 

 È il rapporto di due tempi: il tempo ~ impiegato dal rettangolo a per- 

 correre la lunghezza fo", diviso pel tempo impiegato dal suono a per- 

 correre la lunghezza \/<t 0 . 



Confrontando questa formula con quella di Newton, si vede che il K , 

 in luogo d'esser costante, è funzione dell'allungamento, dell'inclinazione e 

 del rapporto specifico. Sono così messe in evidenza le variabili da cui di- 

 pende quel K, che l'esperienza dimostra non potersi considerare costante, 

 neppure per 6 = 90°. Gli esperimentatori hanno anzi notato di più ; e cioè, 

 che il K varia con 0, colla forma del rettangolo (molti dicono col perimetro) 

 e con qualche altra cosa che nessuno ha saputo definire. La (1) concorda 

 con queste osservazioni e dà il significato preciso delle variabili da cui di- 

 pende K. 



È anche da notare che la (1) è in accordo con le ben note esperienze 

 dell' ing. Canovetti; il solo esperimentatore che, notata la variabilità di K 

 con v, abbia abbandonata la formula di Newton. Infatti, egli ha rappre- 

 sentato assai bene le sue esperienze con una E, della forma (nel caso di 



f-i.»-.f) 



av % -J- /?y ; 



la quale è del tipo della (1), perchè basta prendere (nel caso detto) 



K = X -f~ f 1 \' w • 



Infine facciamo osservare che la comparsa della velocità del suono in K 

 (in una certa maniera) non ha del meraviglioso, perchè è ben noto che il 

 fenomeno è diverso secondo che il mobile possiede velocità inferiore o su- 

 periore a quella del suono. 



2. Nel caso di 6 = 90° (piano normale alla direzione del moto) pos- 

 siamo scrivere 



Qui è da osservare che la resistenza non muta mutando la posizione 

 del rettangolo nel suo piano, perchè il moto dell'aria è sempre lo stesso 



