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per tutti i punti entro e fuori la zona di sollecitazione, esclusi due segmenti 

 infinitesimi che ne abbracciano gli estremi. 



In essa non è tenuto conto dell'anomalia proveniente dalle variazioni 

 del campo occupato dalle masse. Queste variazioni dànno luogo ad una crosta 

 superficiale di spessore variabile w, sopra e sotto il piano iniziale, e che 

 determina un campo di attrazione positiva dove w è negativa, e viceversa. 

 Inoltre, dove w è positiva, dobbiamo aggiungere il campo determinato dallo 

 strato d'acqua di spessore variabile h. 



Indicando con c la parte di superficie dove w < 0 (continente), con a 

 quella dove w > 0 (oceano), il potenziale di queste variazioni è 



v = ^^_^^ + ^^ = Vl -v 2 + v 3 , 



ponendo 1 la densità dell'acqua. La profondità del mare h è la somma dello 

 spostamento positivo w\ nel punto considerato e dello spostamento negativo 

 w t rispondente alla linea di costa. L'anomalia completa è 



A^ = A^ + /^j = W + U 



ove 



n _ B A — 2B . ,~òV 



dipende solo dagli spostamenti verticali su tutta la superficie, mentre U, 

 che è l' ultimo termine della (8), dipende solo dagli spostamenti orizzontali 

 nella zona sollecitata. Se il punto 0 é molto interno nel continente i ter- 

 mini dipendenti da V 2 e V 3 sono trascurabili e il termine dipendente da V t 

 assume il valore (essendo g l'accelerazione di gravità, R il raggio terrestre, 

 q 0 la densità media della terra) 



3 WQ 3/. 4 1 \ Wz q __ 9 „ A/ , . 



ove w z , valore assoluto di w, è il sollevamento continentale. Ivi sarà quindi 



l B A-2B) 

 W c = 2rtf 9 j 1 -j A _ B j m • 



Per valori normali delle costanti di elasticità questo valore è positivo. 

 Ponendo infatti il coefficiente di Poisson ,u = | è A = 4B e 



W c = | nfqwi , 



che esprime l'anomalia continentale per le regioni abbastanza lontane dalla 

 zona di sollecitazione, perchè si possa ammettere U = 0. 



