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zioni d'intensità che dovrebbero essere rispettivamente del IO e dei 2 per 

 cento per spiegare i risaltati del Tenani. 



2. A conferma di ciò, le componenti del doublet e del triplet (la di- 

 sposizione ottica è tale che a ciascun punto della sorgente corrisponde un 

 punto e uno solo della immagine spettrale) sono a una distanza costante 

 uella intera loro lunghezza. 



Per elucidare questi due punti ho eseguito alcune esperienze, che mi 

 sembra permettano di concludere nel senso di attribuire alla non uniformità 

 del campo le anomalie osservate. 



Sulla effettiva distribuzione puntiforme dei valori del campo tra le masse 

 polari di un elettromagnete noi sappiamo quasi nulla, poiché tutti i metodi 

 noti consentono solo la determinazione di un valore medio in una superfìcie 

 di non piccolissima estensione. Un metodo molto ingegnoso, dovuto allo 

 stesso Zeeman, e fondato sull'aspetto fusiforme dell'area abbracciata dalle 

 componenti esterne del triplet, non è di impiego facile, e si presta solo 

 per variazioni molto grandi in una piccola regione del campo. 



Un modo assai più comodo è invece il seguente, che oltre l'impiego già 

 fattone per la questione che ci occupa, mi ha permesso lo studio generale 

 del campo in tutto l'interferro dell'elettromagnete, con risultati che saranno 

 esposti in una prossima Comunicazione. 



Una vaschetta di vetro, di dimensioni e forma convenienti, è disposta 

 tra i poli dell'elettromagnete e contiene del vecchio ferro Bravais, dotato, 

 come è noto, di una energica doppia rifrazione magnetica negativa, qualora 

 si abbia cura di utilizzare le porzioni superficiali della bottiglia dopo lungo 

 riposo. Con uno spessore di liquido di pochi millimetri, e un campo di 

 20 mila unità, si possono ottenere parecchie decine di lunghezze d'onda 

 come differenza di cammino tra le vibrazioni parallele e le normali al campo. 



La vaschetta è disposta tra nicol incrociati a 45° dalla direzione del 

 campo; con un fascio di luce solare se ne illumina una porzione circolare 

 di un paio di millimetri di diametro ('). 



Eccitando il campo la luce ricompare, con una tinta simile a quella 

 che dà il liquido per trasparenza, ma che in realtà è priva delle luci di 

 alcune lunghezze d'onda, quelle per cui la birifrangenza è un multiplo intero 

 della lunghezza d'onda medesima. 



Osservando con uno spettroscopio, se il campo fosse uniforme, si avrebbe 

 quindi una larga porzione di spettro (parte di questo è assorbita dal liquido 

 sotto un certo spessore) solcata dalle frange di Pizeau e Foucault. Invece 

 colle masse polari ordinarie lo spettro apparisce continuo. Ciò è dovuto al 



(') Conviene, per quanto non sia necessario, proiettare sulla vaschetta con una lente 

 a lungo fuoco, l'immagine reale e impiccolita di un diaframma circolare; ciò solo quando 

 occorra aumentare la quantità di luce solare utile. 



