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La (3) e la seconda delle (4) forniscono 



t7aT o eos^(*— kr) 



w llk\ 27i . N 1 



91&e = — jjsm ^ (< — Ar) — 



e, se r è piccolo rispetto alla lunghezza d'onda (T/A), 



2?r£ 



H cos 



91(£>8 = — A 



r* 



r 



„2 ' 



A parole « ti <?<MWjJ0 è £K«#o di ifli elemento di corrente, posto al- 

 l'origine delle coordinate, diretto secondo la direzione positiva dell'asse «, 

 co» lunghezza l e l'intensità {variabile) 



27Tt 



I COS —=r » . 



Per grandi valori di r la (3) diventa 



(3') 



e fornisce 

 (6) 



llk COS y (* — 



è = — sin {t — Ar).cosA, 



T r 1 



^ = ^IlA! sin ^ ( ,_ A ,).cosA, 



ove con A si indichi la latitudine. 



3. Supponiamo adesso che nel piano 0 = 0 l'elemento di corrente stu- 

 diato al § 2 roti, dell'angolo <p, nel verso in cui diminuiscono le l\ si 

 tratta di determinare le forze elettriche e magnetiche prodotte a distanza. 



Per questo osserviamo che è secondo le (6) 



(7) 



6 : 



91& 



2tv HA 2 . 2tt 



-— sin — (t ■ 



T r T v 



sin y (* 



2tt HA. 2 

 T r 



Ar) . sin (r , £) , 

 kr) . sin (r , z) ; 



ma (r , z) fisicamente è l'angolo compreso fra il raggio vettore e la dire- 

 zione della corrente. Ad (r,z) bisogna dunque sostituire il nuovo valore 

 dell'angolo (r , l). 



