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e quindi, Q(x) e le sue prime n — 1 derivate essendo nulle per x = 0 , 

 abbiamo, applicando il teorema precedente, che G(x) è rappresentato dalla 

 serie (6) 



Tenendo conto delle (14) abbiamo quindi la formula definitiva che comprende 

 la precedente (11) come caso particolare 



Essendo (p(x) una funzione arbitraria, la (15) rappresenta l'integrale 

 generale della (1), tale che per x = 0 esso e le sue prime n — 1 derivate 

 assumono i valori <p(0) , <p'(0) , ... , (p in ~ v (0). Le W(#) e te Y^x) sono 

 definite dalle formule (3), (4). 



Geodesia. — Determinazione astronomica di latitudine eseguita 

 nella Specola geodetica dell' Università di Genova nel 1908 col 

 metodo delle distanze zenitali in meridiano. Nota di U. Barbieri, 

 presentata dal Corrispondente V. Reina. 



Matematica. — Sul problema di Hurwitz. Nota del dott. Lu- 

 ciano Orlando, presentata dal Corrispondente A. Di Legge. 



Le precedenti Note saranno pubblicate nel prossimo fascicolo. 



Fisica matematica. — Estensione d'una formola di Fresnel 

 ai mezzi cristallini eterogenei. Nota di Luigi Giuganino, presen- 

 tata dal Corrispondente A. Garbasso. 



1. In un mezzo anisotropo omogeneo si osservano due diverse specie di 

 onde luminose piane, caratterizzate dalle due diverse velocità con le quali 

 si propagano lungo una stessa direzione normale al piano dell'onda. 



Queste due velocità sono radici dell'equazione biquadratica di Fresnel 



(15) G(x) = <p(x) - J o W dx + 



(1) 



V 2 — 



a 



+ y* — c* ~ °' 



essendo X , p , v i coseni direttori della normale alla superficie dell'onda 



