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piana rispetto agli assi dell'ellissoide di polarizzazione, ed j,|', j le semi- 

 lunghezze di questi assi. _ _ 



In questa Nota mi propongo di dimostrare che l'equazione (1) di Fresnel 

 si estende alla superficie frontale di un'onda, la quale si propaghi 

 mezzo anisotropo qualunque, qualora si ammetta che le componenti « 0,y, 

 X Y Z dei vettori luminosi di Neumann e di Fresnel restano continue 

 attraverso a tale superficie, mentre qualcuna delle loro derivate (d'ordine 

 finito) rispetto al tempo presenta ivi una discontinuità. _ 



Queste condizioni sono verificate per le onde piane luminose che si 

 propagano nei mezzi anisotropi omogenei, quando le componenti dei vettori 

 di Neumann e di Fresnel secondo gli assi cartesiani sono della forma 



a = A 



(2) 



2n / te-\-f>y-\- vs \ 

 i sen -TjrU— y~ / 



2n[ t Xx + iiy + v» \ 

 0 = A 2 sen -TjT U — y J 



2n ( , Ix + Wi- v2 \ 



Y = A 3 sen Ir — y - j 



2tt/ lx + + »* \ 

 X = B, sen -y M — y ) 



Y =B 2 sen — \t — y ) 



2n / ix + m + n \ 



Z = B 3 sen U — y J 



(A a , A 2 , A 3 , B t , B 2 , B 3 sono delle costanti convenienti), e la superficie 



IxAr H~ vg a 



frontale dell'onda è il piano mobile t — y — u • 



2. Indichiamo con delle coordinate ortogonali (cartesiane o cur- 



vilinee), e con 



(3) 



il quadrato dell'elemento lineare. 



Siano «,/?,/, X,Y,Z le componenti dei vettori di Neumann e Fresnel 

 secondo le normali alle superficie x = cost. , y = cost. , z = cost. : esse devono 



