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3. Coefficiente di diffusione. — Se in una soluzione esiste, indipenden- 

 temente dalla gravità, una variazione della concentrazione C, positiva nel 

 senso a , le particelle migreranno nel senso delle a decrescenti ; e il numero 

 di particelle che nel tempo dt traversa uno strato S normale ad « è dato da 



— D 4^ dt. S , 



• da 



ove D è il coefficiente di diffusione. 



Per calcolarlo si osservi che ogni particella è sottoposta alla forza F 

 data dalla (3) e che subisce da parte del mezzo una resistenza di attrito 

 proporzionale alla velocità v , con un coefficiente di proporzionalità r calco- 

 labile in base alla formola di Stokes: 



(4) r = 6nka, 



nella quale k è la viscosità del liquido, e a il raggio delle particelle supposte 

 sferiche. 



Si ha perciò 



F = rv . 



Ma il numero di particelle che traversano con la velocità v lo strato S nel 

 tempo dt è GSvdt; quindi 



pi r in 



CS^dt = — D^Sdt 

 R da 



e tenendo conto delle (3) e (4), 



J N Qnka 



È questa un'altra formola importante dovuta ad Einstein. 



4. Tempo occorrente per la cessazione della birifrangensa magnetica 

 dopo il cessare del campo. — La grandezza a che figura nella (3) può 

 rappresentare un parametro qualsiasi che caratterizzi un punto o una dire- 

 zione intorno alla quale l'agitazione termica tenda a stabilire la uniformità. 



Così se le particelle hanno un'asse che un campo magnetico esterno 

 tenda a disporre parallelamente a se stesso, e si indica con Gda il numero 

 di particelle il cui asse è orientato in modo da formare con la direzione 

 del campo un angolo compreso tra a e a -{-da, C si potrà ancora interpre- 

 tare come la concentrazione relativa al valore a del parametro, ed F, mi- 

 surato dalla (3), come il momento della reazione quasi-elastica prodotta dai 

 movimenti browniani su ciascuna particella. 



