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Comme il faudra, en général, tenir compte de toutes les valeurs 

 dep, nous voyons que la charge ou la décharge (*) d'un câble 

 possédant de la capacité uniformément répartie et de la self- 

 induction, sera généralement oscillante. Toutefois, à moins qu'on 

 ne réalise une distribution du potentiel satisfaisant à la relation 



(e) <= „= PsinpK 1 -^ 



la charge ou la décharge ne se fera pas suivant un harmonique 

 simple, mais l'harmonique fondamental sera accompagné d'une 

 infinité d'harmoniques dont les amplitudes dépendront de la loi 

 suivant laquelle varie la force électromotrice appliquée, et dont les 

 périodes se rapprocheront d'autant plus de 2 que p sera plus 

 grand ou que les périodes seront plus rapides. De plus, ces harmo- 

 niques seront également amortis. 



Cas où - est considérable. — Dans le cas où - est très grand 

 vis-à-vis de >- 2 , la charge ou la décharge est toujours oscillante et 

 les expressions de e et de t se simplifient. On a 



i = I - £ M cos (£g + «p,) cos ptt LZ2 + Rr*- 

 et les périodes des harmoniques successifs seront 



2 0*; v'Cë; ^ir'- etc - 



On généraliserait aisément les formules précédentes et on 

 pourrait tenir compte de la résistance et de la self-induction du 



i fonction de X. 



