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a La concordanza riscontrata ha luogo quando le cariche adoperate sono 

 relativamente deboli, in guisa tale che le velocità dovute alte forze elettriche 

 sieno piccole in confronto delle velocità termiche. Ma con cariche di più in 

 più forti la posizione del massimo cambia. Per esempio, invece di avere la 

 massima deviazione elettrometrica dal filo a ò , la si ha successivamente dal 

 filo a 6 , « 7 ecc. Dunque: le particelle partite dalla generatrice del cilindro 

 illuminato tendono di più in più a muoversi secondo la direzione delle 

 normali alla superficie cilindrica condotte pei punti di partenza. Ciò si 

 spiega facilmente, ed anzi era cosa prevista, giacché con cariche forti si ma- 

 nifesta l'effetto della velocità che acquistano le molecole gassose in causa 

 delle forze elettriche. 



2. Coefficiente di dispersione fotoelettrica. 



« Per brevità di linguaggio chiamerò così il rapporto fra la quantità di 

 elettricità che in un secondo abbandona l'unità di area del conduttore illu- 

 minato, e la densità elettrica, supposta costante sul conduttore. Si riconosce 

 dapprima che questo coefficiente non è costante, ma dipende dal valore della 

 densità suddetta. Dalle misure eseguite coli' apparecchio descritto, e con altro 

 diverso a questo scopo costruito, si deduce che progredendo nella rarefa- 

 zione il coefficiente di dispersione fotoelettrica cresce dapprima rapida- 

 mente sino ad un massimo e poi decresce di nuovo, e che la pressione per 

 la quale si ha il massimo coincide sensibilmente con quella per la quale 

 è minima la resistenza opposta dal gas ad una scarica elettrica. 



« È degno di nota questo risultato, confrontato che sia a quello altra 

 volta ottenuto relativamente alla densità elettrica positiva che raggiunge il 

 conduttore quando, preso senza carica, viene elettrizzato dalle radiazioni. Infatti 

 questa densità, che è proporzionale alla forza elettromotrice prodotta dalle 

 radiazioni, non raggiunge un massimo, ma invece cresce sempre al crescere 

 della rarefazione. Il che farebbe pensare che la dispersione fotoelettrica ed il 

 caricarsi positivamente d'un conduttore scarico illuminato, non sieno fenomeni 

 prodotti da un unica causa. 



« Infine, facendo variare la distanza fra un disco di zinco mantenuto ad 

 un potenziale negativo, ed una rete conduttrice ad esso parallela e comuni- 

 cante coli' elettrometro (oppure comunicante col suolo, ma avente un filo teso 

 presso la sua superficie e comunicante coli' elettrometro),, ho trovato questo 

 risultato inatteso, e cioè che nell'aria rarefatta il coefficiente di dispersione 

 fotelettrica cresce entro certi limiti, al crescere della distanza fra il con- 

 duttore elettrizzato ed il conduttore che riceve la carica trasportala. In altre 



però che, mentre le dette esperienze dimostrano che nei casi ordinari il trasporto elet- 

 trico è affettuato principalmente dal pulviscolo sospeso nell'aria, esse non dimostrano che 

 sia impossibile il caricarsi delle molecole di un gas in appropriate circostanze. 



