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« 8. Le formolo stabilite nei numeri precedenti sussistono, con molta ge- 

 neralità, per tutti i fluidi in pressione ('). 



« Per l'aria atmosferica e per i gas dobbiamo porre : a = 0. Con questa 

 restrizione, se eliminiano la velocità io tra le (2) e (4) si ottiene l'equazione 

 occorrente per valutare la perdita di carico IT. Ma avanti di procedere alla 

 eliminazione giova notare essere ragionevole e plausibile il tenere la costante 

 di attrito interno s proporzionale alla densità del fluido ( 2 ), alla velocità contro 

 le pareti e ad una certa funzione xp(R) del raggio della tubolatura ( 3 ). Per 

 ciò, chiamando X il rapporto tra il coefficiente di proporzionalità e {4, po- 

 tremo scrivere : s = \Xb .yw . ip(R). 



« Sostituendo, la (2) dà luogo all'altra: 



la quale insieme alla (4) somministrano (per a = 0) l'equazione risultante: 



77R ^H! 



« Per comporre questa equazione ad una forma acconcia alle applica- 

 zioni torna opportuno il porre: 



Y = 1,293 . S (dove ó significa la densità dell'aria o del gas, alla temperatura 

 e pressione che possiede, rispetto all'aria a 0° e alla pressione ordinaria); 

 Y 



II = 0,0000735 — (Y essendo la perdita di carico, in m . di mercurio, do- 

 li/ 



vuta alla resistenza di attrito sulla lunghezza totale L della tubolatura); 



(!) Nella (2; se facciamo w = 0 ed esprimiamo n mediante l'altezza T (in m.) della 

 colonna fluida il cui peso equivale alla perdita di carico totale su tutto il percorso L della 

 tubolatura, troviamo : 



Y _ 8wL: 

 yW ' 



Combinando questa relazione con la forinola della portata (Q—fìv) si deducono assai fa- 

 cilmente le celebri leggi di Poiseuille, concernenti lo scolo de' liquidi in tubi capillari aventi 

 lunghezze superiori a certi limiti. Per tabi sottili ma di breve sviluppo, oppure per tubi 

 ampi, non si riscontrano vere le suddette leggi, e alla perdita di carico dovuta all'attrito 

 devesi aggiungere quella causata da una resistenza che, secondo Hagenbach {Poggendorffs 

 Annalen, tomo CIX, pag. 385) dipenderebbe dalla natura e dal diametro dei tubi e sarebbe 

 proporzionale al quadrato della velocità. Anche recentemente è tornato sul soggetto il 

 dott. M. Couette, nella sua Tesi di laurea (Si legga la Nota di Boussinesq inserita nei 

 Comptes rendus del corrente anno, pag. 1238). 



( 2 ) Faraday, Journal of Sciences and Arts, voi. Ili (1817), pag. 354. 



( 3 ) Boussinesq, Essai sur la théorie des eaux courantes (Paris, 1877), pag. 46. 



