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ma I' coss è la densità superficiale del magn. libero, ondeJ~I' cose d 2 

 sarà la massa magnetica libera totale M, esistente alla superficie. Cioè 



Ciò significa cbe se, aggiungendo il nucleo interno al cilindro cavo, non si 

 varia il flusso, non si varia nemmeno la massa libera e quindi quella che 

 manca sulle faccie esterne deve esistere sulla superficie cilindrica. Perciò 

 l'osservazione al n. 3 è tutta a mio favore. 



« 5. Finalmente al n. 4 il G~. nota l'accordo di alcuni dei miei risultati coi 

 suoi, il disaccordo di altri. Io non so vedere altro disaccordo che quello riguar- 

 dante i valori delle f. magnetizzanti, disaccordo che ho esplicitamente notato 

 e discusso (*) e che è una delle prove della sufficienza della mia spiegazione. 

 Io ho spiegato il disaccordo col considerare la forma della curva normale del 

 ferro. Le mie f. m. sono comprese tra il 1° e il 2° tratto delle curva, dove 

 la magnetizzazione è più sensibile alle variazioni delle maggiori f. m. che 

 delle minori, quelle del G. sono comprese tra il 2° e il 3° dove avviene 

 l'opposto. Una conferma di tale spiegazione à data dal comportamento di un 

 cilindro più lungo, nel quale cioè alle stesse correnti magnetizzanti corrispon- 

 dono f. m. vere maggiori; per questo cilindro le mie misure hanno lo stesso 

 andamento di quelle del G., appunto perchè anche le mie f. m. giungono 

 al 3° tratto della curva normale. Anche questa parte della discussione deve 

 esser sfuggita all'attenzione del sign. Grotrian. Del resto che piccole diffe- 

 renze tra cilindri compatti e fasci esistano, è ben naturale e l'ho constatato; 

 ma sono dell'ordine di quelle ricordate al § 3. 



« 6. Passo a esaminare brevemente le nuove esperienze del sign. Gro- 

 trian. Non posso che rallegrarmi nel vedere nella prima serie pienamente 

 confermata la mia previsione ( 2 ) che nei circuiti magnetici chiusi perfetti, 

 scomparendo il magnetismo libero, scompare anche l'apparente Schirmwir- 

 kung. Infatti il G. trova che la magnetizzazione circolare di un tubo con- 

 tenente una corrente magnetizzante secondo l'asse, cresce al crescer della se- 

 zione metallica, senza mostrare affatto alcuna speciale predominanza della 

 magnetizzazione circolare delle parti vicine alla superficie interna del ci- 

 lindro. Ecco dunque un nuovo caso in cui manca l'azione protettrice (insieme 

 al magnetismo libero). È naturale anche che, come risulta da questa serie 

 di esperienze, non vi sia proporzionalità tra il flusso e la sezione, perchè la 

 f. m. media è minore, a parità di corrente, pel tubo più grosso che pel più 

 sottile, e inoltre, nei limiti delle piccole forze magnetizzanti esaminate, la per- 



(i) § 16. pag. 382. 



(*) § 6. pag. 284, § 8, pag. 314. 



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