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lega con alcuni passi della prima Memoria di Helmholtz sulla Statica dei 

 sistemi monociclici). 



* Dalle equazioni (1) & si deduce : 



2pdv — — dH-\- du , 



ovvero (3) a : 



d2pv — 2vdp -— — dE -j- ~ du , 



vìi 



equazione cui si può dare la forma: 

 (4) 2vdp + ^ du — d (H -I- 2p v) . 



a Questo risultato si può utilizzare in due modi. 

 » Se primieramente si pone: 



(4) 8 K + 2pv = K 



e si concepisce questa nuova funzione K come espressa per mezzo delle 

 quantità p ed u, colla sostituzione dei valori dedotti da (1)& , (3) b per le 

 quantità v e t , si ottiene (mercè la relazione (4) ed altre delle già prece- 

 dentemente stabilite): 



V ~t>p ' ~èu ~òu ' 



« Ma si può anche sottrarre dall'equazione (4) l'identità: 



con che si ottiene (2), (3): 



2vdp — Ydt = d(G-\-2pv) , 



forinola da cui la funzione ip è affatto scomparsa e che può essere dedotta 

 direttamente da (1). Da quest'equazione, ponendo: 



(5) (x-\-2py = Ei 



e considerando questa nuova funzione K, come espressa per mezzo della tem- 

 peratura t e delle forze p mediante la sostituzione dei valori dedotti per le 

 quantità v dalle equazioni: 



si ricava: 



(5)a ^ t, v 7»K, 



E = K, — <— -. 



lit 1 Isp 



