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in cui I denota il momento d'inerzia della massa oscillante. Sostituendo per 

 co il valore dato dalla (1) si avrà: 



cos V T sen — y - >\ ^fe * cos — . 



« Una prima equazione si ottiene ponendo nella (2) t =- A . Risulta 

 allora : 



(3) ke - — = y e T cos 



da cui si ricava: 



(4) t =M/~m; 2^r* T 



cos — 



« Se poi facciamo nella (2) t = T -f- A si ha : 



, _ b 4tt 2 — /S 2 Mi — y 2ttÀ 



Ae « e p ^ == -y-e x <? 1 cos — , 



la quale relazione non può coesistere colla (3), a meno che non si abbia 

 g-P = e~t , ossia : 



(5) fi==y 



T 



n Se in fine si pone nella (3) t = — , avremo : 



_Ì/4tt 1 — & 2nl in fi 2nl\ n 

 \ — T 2 SeQ ^ ~T C ° S IT/ ' 



da cui: 



2?tA 47T/S 



(6) ^ = 47^=7^ 

 ed attesa la piccolezza di fi e l: 



yn T n 



« Questo risultato ci dice che se una differenza di fase esiste in realtà 

 fra le variazioni di M e di co, essa tende a sparire con fi. Sarebbe invero 

 azzardato il supporre che il decremento logaritmico fi, il quale quando si 

 parta da grandi ampiezze diminuisce in modo assai marcato col diminuire 

 della elongazione, abbia per limite inferiore lo zero, ma atteso il fatto che 

 anche operando fra limiti di ampiezza assai ristretti (*) il valore di fi è per 



0) V. W. Voigt, Bestimmung der Constanten der Elasticitàt und Untersuchung der 

 innern Reibung fiir einige Metalle. Gottingen 1892. 



