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in quelle successive, con limiti di deformazione più estesi, le L" risultano 

 più vicine alle L che alle L'. Si vede pertanto come al crescere della pla- 

 sticità della sostanza, per l'accresciuta ampiezza dei cicli, il comportamento 

 del ferro si avvicina a quello caratteristico dell'ottone. E che ciò sia vero si 

 argomenta anche dall'esame delle tabelle relative ai fili Fe 3 ed Fe 4 , che 

 dànno in generale valori di L" assai concordanti con quelli di L e quasi 

 sempre compresi fra le L e le corrispondenti L'. 



« Presso a poco come questi ultimi si comportano i tre fili di nichel. 



« Il platino per forze contenute entro limiti ristretti accusa una legge 

 di deformazione alquanto diversa da quella da noi ammessa, ma per valori 

 di P, piuttosto grandi, analogamente a quanto si ha per il ferro, diminui- 

 scono le divergenze fra i valori di L e di L', ed al tempo stesso le L ed 

 L" si avvicinano fra loro. 



« I fili di alluminio, rame ed argento presentano nell'attuale studio un 

 comportamento quasi del tutto normale, solo è da notare che i valori di L" 

 relativi ai cicli di maggiore estensione risultano per i fili di rame e per Al : 

 un poco superiori a quelli che si hanno per le corrispondenti L ed L'. 



« Il complesso dei fatti esposti tende a mostrare che, se non si va a 

 deformazioni assai grandi, la (4) resta verificata per i metalli la cui plasti- 

 cità è apprezzabile, e ciò porta implicitamente ad ammettere come in tal 

 caso il sistema delle (1) e (2) possa servire a rappresentare la legge di de- 

 formazione del corpo al variare della forza nei processi ciclici senza bisogno 

 di ricorrere ad uno sviluppo in serie per la espressione di co, giacché solo 

 quando ci si arresti al primo termine di questo sviluppo risulta Ai sen l = co 0 . 



* Una deduzione si può trarre dalla (4) riportandoci allo studio delle 

 proprietà elastiche col metodo dinamico. Si è constatato nel lavoro sull'at- 

 trito interno dei metalli che in un filo oscillante, la diminuzione di energia 

 potenziale per il decremento di ampiezza J co all'intorno della deformazione 

 corrispondente al momento M l5 è presso a poco uguale all'area d'isteresi del 

 ciclo bilaterale fra i momenti estremi Mi e — Mi, onde si può porre: 



L = Mi J w ; 



L = 5T Mi OJ 0 



J co = 71 co 0 ; 



cioè il rapporto fra il decremento di ampiezza del filo oscillante e la defor- 

 mazione permanente del ciclo statico che gli corrisponde è costante ed 

 uguale a n » . 



ma per la (4) 

 sicché avremo: 



Rendiconti. 1895, Vol. IV, 1° Sem. 



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