un pendolo a reversione, col quale evidentemente non si ha da fare coli' errore 

 dovuto alla densità non uniforme nelle parti 'della massa pendolare, non en- 

 trando in considerazione nei calcoli il valore del momento d'inerzia del pendolo. 



« Vien poi un terzo metodo, quello di Finger ( 1 ), che consiste nel fare 

 uso di un pendolo ordinario che porta sull'asta due corsoi mobili di massa 

 diseguale. 



« Riguardo a questo metodo Finger ha enunciato il seguente teorema : 

 se si pongono i due corsoi in una posizione relativa tale che il tempo di 

 oscillazione del pendolo non muti scambiandoli fra loro, la somma delle di- 

 stanze dei loro centri di gravità dall'asse di sospensione è eguale alla lun- 

 ghezza del pendolo semplice isocrono con questo sistema. 



« Mi sembra che questo teorema si potrebbe enunciare più semplicemente, 

 notando che si può fare uso di un solo corsoio che si mette in due diverse 

 posizioni opportune. 



« In tal metodo non entra in considerazione la omogeneità per quel che 

 si riferisce al momento d'inerzia, ma vi entra invece per la determinazione 

 del centro di gravità dei corsoi. 



« Il quarto metodo ha di caratteristico ciò ; che si fa uso di una stessa 

 massa pendolare sospesa ad un filo che si può accorciare di una quantità mi- 

 surabile con grandissima esattezza. Tal metodo è stato ideato da Hatton, ado- 

 perato per la prima volta da Whitehurst, poi da Zach e da Bessel ( 2 ), e final- 

 mente dai professori Pisati e Pucci ( 3 ). 



« In astratto però con tal metodo non è possibile togliere l' influenza 

 del diverso valore che ha la densità nelle varie parti della massa pendolare, 

 come è facile a verificare. 



« Infatti se si ha un pendolo formato da una massa pendolare M attac- 

 cata ad un filo di peso trascurabile, e che si possa allungare di una quan- 

 tità misurabile con molta precisione, si avrà in generale per la durata t del- 

 l'oscillazione di questo pendolo: 



ove l è la distanza del centro di gravità del pendolo dall'asse di sospensione, 

 K è il momento d' inerzia della massa pendolare rispetto al suo centro di 

 gravità, g l'accelerazione dovuta alla gravità. 



« Allungando il pendolo di una quantità determinata L otterremo un altro 

 tempo di oscillazione ti , e sarà : 



(!) Wiener Akademischer Anzeiger, 1881, n. 14 e CafFs, Repertorium voi. 18, pag. 62. 



( 2 ) Gehler's, Physikallsches Worterbuch, voi. VI, pag 1257 e voi. VII, pag. 360, 361. 



( 3 ) Atti della E. Accademia dei Lincei, anno CCLXXX (1882-83), voi. XV, pag. 57-231. 



Rendiconti. 1886, Vol. II, 2° Sem. 



13 



