« Da queste equazioni possiamo eliminare o K o / . e avere così il g 

 espresso mediante una delle qiiantità l o K; vale a dire che nel caso pratico 

 o si deve determinare la distanza del centro di gravità del pendolo dal punto 

 attorno a cui oscilla, o il suo momento d'inerzia. In ogni modo, come è chiaro, 

 entra in considerazione la distribuzione delle densità nei diversi punti della 

 massa pendolare. 



« Finalmente il quinto metodo è quello proposto dal Govi, su di cui rife- 

 risce il Fave (') , e consiste nel fare uso di un'asta rigida oscillante attorno 

 ad un asse invariabile, e lungo la quale si può fissare successivamente in 

 quattro posizioni diverse un corsoio pesante determinando i quattro tempi di 

 oscillazione che si ottengono. Si hanno così quattro equazioni colle quali si 

 trovano direttamente i momenti d' inerzia della massa pendolare e dell'asta 

 del pendolo. 



« Si noti qui che se sperimentando col pendolo adoperato dai professori 

 Pisati e Pucci si prendono tre lunghezze diverse del filo anziché due, le tre 

 equazioni che si ottengono sono sufficienti per rendere il valore di g indipen- 

 dente dal fatto che la massa pendolare ha densità diverse nei diversi suoi 

 punti, e il metodo coincide coll'ultimo citato, salvochè in quello abbiamo una 

 quarta equazione dovuta all'essere l'asta del pendolo , messa in sostituzione 

 del filo, di peso non trascurabile. 



e Volendo aggiungere a queste considerazioni generali ima prova di fatto 

 che l'influenza della quale si tratta in questa Nota non è trascurabile, quando 

 si adoperano delle masse metalliche come pendoli, ho studiato il caso di un 

 pendolo costituito da una sbarra metallica , in forma di cilindro circolare, 

 oscillante attorno ad un diametro di una delle sue basi. Faccio osservare che 

 ho scelto questo pendolo, che in sostanza appartiene alla prima delle cate- 

 gorie considerate, non perchè sia quello usato nella pratica dagli sperimen- 

 tatori, nè perchè sia il più opportuno ; ma soltanto per la ragione che io aveva 

 già le determinazioni di densità delle parti di varie sbarre cilindriche, pre- 

 cisamente quelle che mi avevano servito nelle esperienze riferite in altra mia 

 Nota ( 2 ). 



« Pertanto chiamando d la lunghezza dell'asse del cilindro da me scelto 

 rome pendolo e supposto di densità uniforme, M la sua massa, K il suo mo- 

 mento d'inerzia rispetto al centro di gravità, e indicando con X la lunghezza 

 del pendolo semplice ad esso isocrono, si ha : 



. _ K + M/ 2 

 /_ 



* Se invece la densità varia in questo cilindro da un punto all'altro come 

 nella sbarra considerata nella mia Nota ora citata, e si chiama x la distanza 



( 1 ) Comptes rendus de l'Académie des sciences de Paris, voi. LXXXI, pag. 105. 



( 2 ) Rendiconti della E. Accademia dei Lincei, anno 1884-85, pag. 616 e seg. 



