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le dette sviluppabili segano adunque ciascuna superfìcie Si nel suo sistema 

 coniugato permanente. Queste sono in sostanza le proprietà caratteristiche 

 di queste speciali trasformazioni di Guiehard, che fanno passare da una di 

 queste deformate Si ad un'altra. Possiamo dunque dire: 



Le trasformazioni di Guiehard per congruenze ~K , 20 risultano dal 

 comporre due trasformazioni B ft singolari corrispondenti alla medesima 

 conica focale. 



6. Le considerazioni sopra esposte pongono, mi sembra, sufficientemente 

 in luce le relazioni delle trasformazioni G di Guiehard del primo gruppo, 

 colle mie B ft per congruenze W, e confermano che queste ultime compiono 

 l'ufficio di trasformazioni elementari. 



Se si confrontano i due metodi di trasformazione, quello per trasforma- 

 zioni G coli' altro per le B ft , applicati ad una deformata iniziale qualunque S 

 di una quadrica, è ben chiaro che il primo dà solo una piccola parte delle 

 superficie trasformate ottenute col secondo, ed invero quelle soltanto che 

 risultano dal comporre coppie di trasformazioni B,,, le due di ciascuna coppia 

 appartenendo inoltre alla medesima quadrica omofocale ed a sistemi opposti 

 di generatrici. In particolare, confrontando i due metodi nel caso che la 

 quadrica Q sia una sfera (immaginaria) e le trasformazioni elementari con- 

 siderate siano le complementari, vediamo che il primo metodo porta ad 

 eseguire solo potenze della trasformazione complementare con esponente pari. 



Restano per altro ancora da considerare le trasformazioni di Guiehard 

 del secondo gruppo, delle cui eventuali relazioni colle B k nulla è noto finora. 

 Ritengo probabile che anche queste debbano risolversi in prodotti di tras- 

 formazioni B k ; ma alla loro natura analitica più complicata deve corrispon- 

 dere un modo piti complesso di decomposizione in trasformazioni elementari. 



Fisica-matematica. — Sulla distribuzione dell'elettricità in 

 equilibrio nei conduttori. Nota del Corrisp. E. Almansi. 



1. Aggiungo ad una Nota di ugual titolo pubblicata in questi Rendi- 

 conti (a. 1910, 2° sem., fase. 11°) alcune osservazioni le quali permettono 

 di dare al problema ivi considerato una risoluzione ancora più semplice. 



Si avevano due superficie chiuse, a e tf 0 , questa contenuta nell' interno 

 di quella, e si trattava di distribuire sulla superficie esterna e una massa M 

 in modo che in tutto lo spazio S 0 , limitato da tf 0 , la grandezza della forza 

 risultasse inferiore od uguale ad un numero assegnato s. 



Abbiamo perciò considerata una terza superficie t, compresa fra g e a Q , 

 non avente, nè con ff nè con tf 0 , punti a comune; ed abbiamo detto (p il 

 potenziale di una massa uguale ad M situata sulla superficie r. Questa 

 massa M poteva essere distribuita in modo arbitrario; ma noi stabiliremo 



